Исследование ионосферы высоких широт: сб. науч. трудов. Апатиты, 1990.

где г- показательадиабаты. Полагая, чтодавлениеплазмыслабовозмущаетмагнитноеполе, тоесть £>« I, где J уравнение (2) можнопереписатьвследующемввде -^-р + (.ігѵр) = 0. (3) где іг- скоростьградиентногоиэлектрическогодрейфа. Уравнение, связывающееградиентдавленияплазмывнеоднородноммагнит­ номполесвеличинойпродольноготока, даетсясоотношением (I). Вионосферепродольныйтокзамыкаетсянапоперечныйхолловскийипедер- сеновскиетоки j„ = - d i v E E u , (4) где tlu = - s? - электрическоеполевионосфере, z = £ p + e zE H - тензорхол- ловской ( £ н) ипедерсеновской ( 2р ) проводимостей. Втекающийивытекающийизионосферытокиприводяткизменениюконцент­ рацииионосфернойплазмы, аследовательно, проводимости ^ g+ • Jи - СМ г - N р) , (5) где N - проинтегрированнаяпотолщинеионосферыконцентрациязаряженных частиц-электронов, о с - коэффициентрекомбинациидляинтегральнойконцентра­ ции, ѵ - числоактовионизациивызванныходнимэлектроном, высыпающимсяв ионосферу. Длявтекающеговионосферутока^ 0. Проводимости2рИГнсвязанысконцентрациейN выражениями Ер = N P 1, (0) £ h = N P 2 , (7) где Р, Fr, - константы. Пустьнеоднородностьвмагнитосфернойплазмезаданаввидеполосы, вы­ тянутойприблизительновнаправлениивосток-запад. Выберемследующуюсисте­ мукоординат, ось"у" направленавдольполосыназапад, ось"х" внаправле­ нииэкватора, ось "z" вдольмагнитногополя. Уравнение (3) можнопереписать вследующемвиде: ‘а Т р Ч ^о- ж +^у =° . (8) гдеР0 ,р/— невозмущенноедавлениеплазмывмагнитосфереивозмущенноедав­ ление. Встационарномслучаедолжновыполнятьсяусловие: йРо d P 0 п .. + дх у° ду С Е •В LTy = — — >ЕМ“электрическоеполевмагнитосфере, при =даэлектрические полявмагнитосфереиионосфереравны Е« = Еи = Е. Всистемекоординат, связаннойс ігх0 , уравнение (8) принимаетвид: н - р / + и У 1Т = 0 ' (9) Давлениеплазмы р 0 ,рсчитаем изотропнымиоднороднымвдольвсеймаг­ нитнойсиловойтрубки. 70