Исследование ионосферы высоких широт: сб. науч. трудов. Апатиты, 1990.

Для более детального сравнениянарис. I нанесены экспериментальные точки частотного спектра, полученныеприракетномзондировании авроральной электроструи /8/ при многочастотномрадарномнаблюденииавроралъного рассея­ ния/9/ (сплошная кривая), ирасчетныезависимостипоперечников, найденные на основе (5) для двух значений надкритичности (пунктирныекривые). Их со­ поставление проводится с точностьюдонормировочныхмножителейи обнаружива­ ет сходство основных качественныхособенностей, аименно, наличие "плато", небольшой спад спектральнойплотностипрималыхволновыхвекторах (больших масштабах) истепеннойзаконспада, характерныйдлякоротковолновойчасти спектра, следующейвследзаплато. Законспадаспектральнойплотностидля расчетныхкривых (рис.І) даетпоказательстепенногоспектраірі= +3.1 - 3.4. Помереувеличениядрейфовойскоростиэлектронов размер"плато" накри­ вой должен расширяться.Коротковолноваяграницапространственногоспектране­ однородностейсогласно(5) определяетсяизусловиятк=0. Вдействительности же, надтепловые значения удельных поперечниковрассеяния наблюдаются и за пределаі,и границы линейной генерации. Этотэффектобсуждался в рабрте /10/, где егопроисхождение связывалосьссопутствующимнелинейным процессом трех­ волновой перекачки вверх по спектру, носящимвторостепенныйхарактер. Как и следовало ожидать, спектр (5) применим лишьвобласти, где і'к> 0. Рис. 2. Зависимость поперечни­ каавроралъногорассеянияот дрей­ фовойскоростиэлектронов. I, 3, 4 - расчетные зависимос­ типоперечникадлямасштабовк= = 5 м, к3= 15 м 1 , ку= 25 м ; 2 - экспериментальная кривая для рабочейчастотырадара 140 МГц /II/. Р Экспериментальная зависи­ мостьпоперечникарассеяния от дрейфовойскорости/II/ сопостав­ ляетсяс (5) нарис. 2. Основные особенности- такие, как быстрый ^ а также рост поперечника при ѵ 0 ~ cs, наличиемаксимумакривойпри ігс дальнейший спад поперечника, усиливающийсяпомерепереходак малым масшта­ бам, подтверждаютсяэкспериментом, хотявцеломсогласиехуже, чем по форме пространственногоспектра; вчастности, при u-Q < C s , где, по-видимому, су­ щественновлияетдрейфо-градиентнаяраскачка. Принимаявовнимание низкую точностьэкспериментальныхданных, имеющихсянасегодняшнийдень, и гру­ бость исходных предположений, достигнутоесоответствиес (5) можно признать удовлетворительным. Кроменелинейныхэффектов, вданноймоделибылпредусмотрен учет наи­ болеезначимогоквазилинейногоэффекта- турбулентногоразогрева электрон­ нойкомпоненты. Этопозволялоиметьограниченноерешениезадачидаже при отсутствиинелинейнойстабилизации. Учетнагреваэлектроновдавалтакжевоз­ можностьсопоставитьмеждусобойэффективностьквазилинейногои нелинейного 6 5