Исследование ионосферы высоких широт: сб. науч. трудов. Апатиты, 1990.

гАе а (к) = б(ас^(.к0- кх)і(.ку) . Еслисредалинейна, тоаи 6 независятотвремени, Впротивномслучае а= а(к,t ); 6 = 6 (ae.,t). Вводяогибающую 9 (x,t) волновогопакетасогласно U (г,t ) = (j(z ,t) eocp[ik0 x - l Q 0t] , получим qU.t) =J 6 { x ) e x p [Laez- d& , (D где (ae) = u)(k) - Л( kQ ) . ПриразложенииSu(at) врядпоэе(при эе«к0 ) можнополучитьпараболичес­ коеуравнениеЛеонтовичадляФБ-волн. Посколькуунаспри \sQ » C S. b si~ я - этапроцедурапримениматольконаначальнойстадиинелинейнойэволюциивол­ новогопакета. Длялинейнойсредыизуравнения (I) следует | i = q ( z , t ) * [ r ( z ) - i k ( z ) ] + LSl0 q U , t ) , (2) уравнениеэволюцииогибающейволновогопакета, где L Г (z.) + k(z) = J exp (L *z)[fl (ae) + i r ( ъ )] else.. Уравнение (2) можнообобщитьнаслучайнелинейногосмещениячастотыволн я Сэе,|) = л(ж ){1 + а|) , где I = šlz.t) - qU.t)9*(z,t)/q* и <*- константанелинейногокубическоговзаимодействия, вобщемслучаеком­ плексная. Приэтомреальнаячасть Re d. связанаснелинейнымчастотнымсдви­ гом, амнимаячастьЗтоСснелинейнымзатуханиемволны. Гидродинамический линейныйинкремент: А где ft (*) = к0 и0 (1 + R) 1 , . Ц)ц„ *.г -О “е. — ^ „ 2 . „ еЧ R = R (1 + к7 ) = R + R S ; R = '0 1 w He ш ні представимдляудобстваввиде R (к0 ) Я(эг.)к0Сд r ( a t ) = ѴА х . ) і- Гп(ж) = -----------+ ----------------------------— - ----------- V 1+R)3 Ч ■ 2 2 2 Тогдаполучим: ko c s k o c s r2 (Z) = k ( z ) - — ^ < TU) i V l 4 (к n LTo)2 R U 1 + i 4 ), 61