Исследование ионосферы высоких широт: сб. науч. трудов. Апатиты, 1990.

совпреобразованийотрицательныхионов (в /14/ - 2 ионаOj иГ, в/15/ - 18 ионов, втомчислеигидратные; скоростиотлипанияэлектроновотпослед­ нихнеизвестны). Результатырасчетовпонашеймоделидлялетанашироте50 близкикрезультатамполуэмпирическойоднопараметрическоймодели/16/, соз­ даннойдляописаниясуточныхвариацийпараметровраспространениярадиоволн ДВ-диапазонаваналогичныхусловиях. Этамодельтакжедаетгладкуюформу профилейN e(h) назаходе, превышениезаходныхN e надвосходныминавысотах h > 75-80 км, номеньшиезаходные вобластивосходногомаксимумана h < 75 км. Околополуденнаяасимметрия. Экспериментальныеданные. Эксперименталь­ ныеданные, свидетельствующиеобсуществованииасимметриивизмененииэлект­ роннойконцентрацииотносительнополудня, полученывосновномметодомчас­ тичныхотражений/17-21/. Так, измеренияэлектроннойконцентрациинао.Крит (35°N) вмае 1966 г. /17/ показалимаксимумN ena высоте80 кмспустя2 часа послеместногополудня, приэтомN e B максимумебылав1.5 разавыше, чем за2 часадополудня, навысоте74 кмотчетливойасимметриивповедении ненаблвдалось. ИзмеренияэлектроннойконцентрациивОттаве (45°N) вмае, июне, сентябре1970 ивмарте1971 гг„ /18/ такжесвидетельствуютоботчет­ ливойасимметрииизмененияN относительнополудня, составляющейпозенитно­ мууглу2-6° взависимостиотсезона. Наиболеезаметныэтиэффектыбыливес­ ной. ПриодинаковыхзенитныхуглахСолнцадополуденныезначенияN £ былиниже послеполуденныхиэтаразницаувеличиваласьсростомзенитногоугла X . По даннымизмеренийвСаскатуне (52°N) /19/, навысотах76-82 кммаксимальные величиныэлектроннойконцентрациинаблюдаютсялетоми весной спустяI час послеполудня, азимой- заI часдополудім. Наибольшаяразницамевдупос­ леполуденнымиидополуденнымивеличинамиN g характернадлявесны. Надозаметить, чтоисследованиеасимметрииповеденияN g взимнийсезон осложненомалойпродолжительностьюосвещенногопериодаиизвестнойзимней изменчивостьюнижнейионосферы. Приизмеренииэлектроннойконцентрацииме­ тодомчастичныхотраженийэтопроявляетсявтом, чтоприбольшихзенитных углах ( X > 75°) увеличиваетсяуровеньпомехиуменьшаетсяточностьизмерения Ах/А 0 и, следовательно, величиныN . Крометого, чтобыполучитьдостоверные данныеприбольшихзенитныхуглахX , надоиметьоптимальныеусловиярегист­ рации, вчастности, значительноечислоспокойныхпохожихднейснизким уровнемпомех, атакиеусловиязимой, какизвестно, встречаютсядовольно редко/18/. Темнеменее, какпоказываютизмеренияэлектроннойконцентрации методомчастичныхотраженийвГорьком (56.I°N) /20,21/, втезимниедни, когданезначительныколебанияN gотоднякодню, суточныйходэлектронной концентрацииявляетсястандартным: послеполуденныеN вышедополуденныхпри одинаковомзенитномуглеСолнца. Однако, какпоказанов/20,21/, взимний периодможетнаблюдатьсяболеесложноеповедениеэлектроннойконцентрации каксотсутствиемасимметриивсуточномходеN e (x), такиспревышениемдо­ полуденныхN g надпослеполуденными. Другойисточниксведенийосуточнойвариацииэлектроннойконцентрации внижнейионосфере- этоданныеизмеренийпоглощениярадиоволн. Іорезульта­ тамизмеренияпоглощениярадиоволнвионосферепринаклонномпадении (метод АЗ) начастоте2.5 МГцнатрасседлиной200 км/22/ в70$ случаевнаблюдает­ сяпревышениепослеполуденныхзначенийпоглощенияI,п „наддополуденнымиI t t • • ■ в 20 % случаевненаблюдаетсятакогочеткогосуточногохода, ив 10 % случаев встречается"обратный" ход, т.е. L p m< L . Наибольшиезначенияразности Ip m ~ Ц-,m призенитномуглеСолнца78.5 (cos X = 0.2) приходятсянафев­ раль-март, тоестьнамесяцывесеннейперестройкивмезосфере. Аналогичные 47