Исследование ионосферы высоких широт: сб. науч. трудов. Апатиты, 1990.

следовательно, невлияетнараспространениекороткихрадиоволнинаточ­ ностьопределенияпотоказ( >30 кэВ) пометоду/X/. Однакоонаможетока­ затьсущественноевлияниеприоценкераспространенияСД-волн, таккаквысо­ та, накоторойпроисходитихотражение (N (h) = (I - 2)І0 2 см~^), вэтомслу­ чаепонижаетсянанесколькокилометров. Такимобразомвзадачемоделирования N (h)-профилянавысотах h«75 кмвозникаетпроблемаболееточногоопределе­ нияпараметроввысокоэнергичнойчастивысыпающегосяпотока, чемэтовозможно приописанииспектратолькооднойэкспонентой. Изэкспериментальныхданных/5,6,7/ следует, чтоэнергетическийспектр захваченныхивысыпающихсяэлектроноввширокомдиапазонеэнергийнаиболее достоверноописываетсянесколькимипоказательнымифункциями. Втожевремя врядеизмерений/4,8,10-12/ энергетическийспектрвинтервалеэнергийот Е, = 30-40 кэВдоЕ ^ = 600-800 кэВдостаточноточноописываетсястепенной функцией (рис. I). Поэтомуметод/I/ вданнойработемодифицировандляспек­ тра, представляемогостепеннойзависимостью: d j / d E = N 0 E ~ n . (2) Использованыкакив/I/, данные44 измеренийинтенсивностизахваченных электроноввнесколькихэнергетическихканалах (от30 кэВдо200-300 кэВ), выполненныхвэкваториальнойплоскостимагнитосферынаИСЗ GE0S-2 /II—12/ и SC/I976-059 /13/, атакжеданныеовеличинеавроральногопоглощениявблизи основаниясиловойлинии, проходящейчерезместонахожденияспутникавдан­ ныймомент. Спектрыаппроксимированыстепеннойфункциейметодомнаименьших квадратов. Коэффициентыкорреляциилиниирегрессии, какиприэкспоненциаль­ номспектре, вовсехрассмотренныхслучаяхпревышают0.95. Стандартноеоткло­ нениеприобеихаппроксимацияхтакжеотличаетсянезначительно. Полученные спектрыэкстраполированыдоэнергииЕ^ = 800 кэВ. Далеерасчетывыполнены посхеме/I/. ПривлечениеданныховеличиненаблвдаемогопоглощенияА с учетомпоправки, связаннойсширинойдиаграммынаправленностиантеннырио- метра(А= А/1.3) позволилоконкретизироватьрежимдиффузии, осуществляю­ щийсявкаждомизрассмотренныхсобытий. Врезультатеполученасвязьмежду параметромК, описывающимврамкахрассматриваемогомеханизмавысыпания. питч-угловоераспределениевысыпающихсяэлектроновивеличинойнаблвдаемого поглощенияА (^ = 32.0 МГц) К= -0.17 + 3.2/А, (3) атакжемеждуКиполнымпотокомвысыпающихсяэлектронов, обеспечивающихэто поглощениеА: 3 U 3 0 кэВ) = (4.9/К - 0.45) І07элсм" 2 с-1. (4) Доверительныйинтервалдляопределения3( >30 кэВ) свероятностью0.9 сос­ тавляетвзависимостиотК: лиU 3 0 кэВ) = +(1.8 - 4.0) І06элсм~ 2 с“І - (5) Крометого, быланайденазависимостьмеждукоэффициентомпропорциональ­ ностиРвизвестномсоотношенииА= Р ѵэГТзО кэВУипоказателемстепени вспектревысыпающегосяпотока: п = а-(р- ,о 4 Г г, ( 6 ) 39