Исследование ионосферы высоких широт: сб. науч. трудов. Апатиты, 1990.

границе, т.е. засчеттеплопроводности, гораздоэффективнее. Чтобыполучить такойжевеличиныначальныйтепловойпотокдлялета, которыйсоответствует профилю 2 электроннойтемпературыдлязимы, нужнозадатьградиентТеравным 0.02 К/км, т.е. профильТедлятепловогопотокатакойвеличиныдлялетадол­ женнаходитьсямеждукривымиI и2 нарис. 3. Значит, одинитотжетепловой потокнагреваетэлектронныйгаззимойдо1900, алетомтемператураэлектро­ новнецоотигаети1400 К, что, очевидно, являетсяследствиемтого, что из-замалойконцентрациинейтраловиионовпотеритеплаэлектроновзимой оченьнезначительна, арольтеплопроводностивозрастаетпосравнениюс рольюдругихмеханизмовистановитсяопределяющей. Раоомотримвлияниеионноготепловогопотоканатепловойрежимионоофер- нойплазмы. Длярассматриваемыхвышегеофизическихусловийрешалисьуравне­ ниятеплопроводностидляТеи при = 0, аградиентионныхтемператур принималзначения0, 0.4, 0.8, 1.2, 1.6 К/км. Нарис. 4 приводятсярезульта­ тырасчетовнадневнойстороне, Зимойприизмененииградиента от0 до1.6 К/км, Т-,_ увеличиваетсяна150 К, влияниезаметноовысоты600 км, Теизменя­ етсянезначительно. Летомивеснойвлияниетепловогопотокаослабевает, Т;_ а Т 5 1-6 О Ао и л п и / і ѵ ы і WfUHU \Ы / f * ---------- ѣ - , г ------ 20