Исследование ионосферы высоких широт: сб. науч. трудов. Апатиты, 1990.

потокоднозначносвязанстемпературойиееградиентомзакономтеплопровод­ ностифурье, значит, задаваянаверхнейграницеградиенттемпературы, мы фактическиможемопределитьтепловойпоток. Числовыезначениядлятемпературныхградиентовбыливыбранывинтерва­ леизмеряемых0.4, 0.8, 1.2 и1.6 К/км. Длякаждогоизграничныхусловийв течение10 минутпрослеживаласьэволюциявысотныхпрофилейТеи прина­ чальныхзначенияхN (таккакхарактерноевремяизменениятемператур5-6 мин, аконцентрации1.5-2 чаоа). Рассмотримвлияниеэлектронноготепловогопотоканатепловойрежимио­ носфернойплазмыприразличныхгеофизическихусловиях. Длявыявления"чисто­ го" эффектатепловойпотокдляионовположимравнымнулю. Начальныевысот­ ныепрофилиN , профилискоростейионообразованияотфотоионизацииисуммар­ наяконцентрациянейтральныхкомпонентдлярассматриваемыхгеофизических условийпредставленынарис. I. ВысотныепрофилиT g иТ-L приграничныхусло­ вияхdTe/dh= 0, 0.4, 0.8, 1.2, 1.6 К/кми Эт^/Qh = 0 длясреднейсолнечной активностивдневныхусловиях(Т = II.2 ч) идлятрехс’езоновприведенына рио. 2 . Ne.M-s 1 гз I га О .ггУсѳк 1 а 1 а 12 12 Рис. I. Профиликонцентрацииионов, суммарнойконцентрации нейтралов, скоростифотоионизациидлядневных (слева) иночных (справа) условий. I - зима, 2 - равноденствие, 3 - лето. Ж 1 Ш _