Исследование ионосферы и магнитосферы методами активного воздействия : сборник научных трудов / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1977.

d i z r J * j z = 0 , ( 2 ) I Z ‘ * t гдѳ z = + č - координаты северной и южной ионосфер, соответствен но. Определяя поверхностную плотность ионосферного тока J из з а кона Ома, связывая с помощью уравнений Максвелла продольный ток j z с электрическим полем и подставляя в ( 2 ) , получаем граничное усло вие на ионосфере в общем виде: d i с д£ dz г - t f ' 0 ( 3 ) Л где £ - тензор проинтегрированной по высоте проводимости ионо сферы. К выражению ( 3 ) следует добавить соотношение r o t z £ ~ 0 , (4 ) которое вытекает из условия несжимаемости магнитного поля в направ* ляемой альвеновской волне. Вообще го вор я , в ионосфере рождается также и изотропная магнитозвуковая мода, однако для периодов боль ше 10 с е к . ее электрическим полем можно пренебречь по сравнению с полем направляемой волны / 7 / . Примем Z = Z 0 + Л Z Е ~ Е п + Ь Е где Х ^ и £ 0 —не- возмущенные значения проводимости и электрического поля. Считаем их однородными. Полагая их изменения малыми, получаем из (3 ) о уче том W _ л _ • дАЕ + Сг дАЕ d(AZE0) Н$ ~ W * d i v *ро a t dt =0 (5 ) z=te где Ир - интегральная педерсеновская проводимость. Пусть проводимость меняется в области, имеющей форму кру г а , причем А A Z однородно внутри круга . Тогда ( 5 ) с учетом (4 ) перепишет ся для поля внутри круга в виде: дАЕ діI дЛЁ J(AtE) ро d z 21ро И (б) Z ‘±t Вне кру г а , согласно ( 4 ) и ( 5 ) , электрическое поле ДЕ сп ад а е т ,к а к поле двумерного диполя. Конфигурация волн такого типе подробно опи сана в / 4 / . Уравнения для амплитудно-частотной характеристики . Будем очи- т а т ь , что проводимость меняется только в северной ионосфере ( Zm£ ) с частотой CJ . Определим амплитудно-частотную характеристику A ( z , C J ) следующим образом: V o q l AZEn 22 ( 7 ) PN где B ql ~ геомагнитное поле на уровне ионосферы. 74