Исследование ионосферы и магнитосферы методами активного воздействия : сборник научных трудов / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1977.

(I ll) в виде: d 2Q /d t2 +2co0T dQ /dt * c j / (/+в cosnt)Ql = 0 . (15) Как известно , параметрический резонанс возникает при частоте п , близкой к двойной собственной частоте n = 2cja +A , где расстрой ка мала: д « х и-заклтчена в пределах - A , < A < & t . Значение Д/ и порог резонанса 6Кр даютоя выражениями / 4 / * А/ г “ а » &кР ~ ь і . ( і б ) При этом инкремент иарастания колебаний 5 сос тавляет при 8>ВКр: 5 - вп . <І7) Количественные оценки и обсуждение ре зуль т атов . Рассмотрим характеристики зоны возмущения, создаваемой высокочастотным мощ ным передатчиком ( и>= cj s ) , амплитуда которого модулируется низ кой частотой c j „ n o закону: Е= А(1 +mcoscjm t ) . (18) Для ненаправленной антенны (например, дипольной) амплитуда поля в ионосфере будет выражаться А = з і О г „ B/ h , (19) L h +р ' ’ где h - высота ионосферы над Землей и р выражены в километрах. Тогда медленно меняющаяся часть профиля температуры определяется соотношением / 5 / : ЛТ/То = y F ( p ) , (20 ) где у = е 2A2imm mcosb>m t / 3 m S [ ( u He- ( J s ) г+ -)е2т ] Гое , F ( p ) - ( 1 + / / h 8) * . При современном состоянии экспериментальных возможностей / I , 2 / легко достижимы величины / у / ~ / , на что мы будем в дальнейшем ориентироваться. В случае f ( f >), заданному законом ( 2 0 ) , легко по- кнэать , что Lx - fih/2 , х„=<Х> = ЯУуЧ , <Я>=Ь/Я , S =2Ah <Ч > = 2h A h / f . -16