Исследование ионосферы и магнитосферы методами активного воздействия : сборник научных трудов / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1977.

гд е j 0 ~ плотность тока невозмущенной струи . Таким образом, гори з он т а л ьные возмущения тока полярной электроструи при нагреве ор т о г о н а л ь ны направлению тока в стру е . Неоднородность области в з аи м о д е й с т в и я может существенно изменить возмущение j , . Собственные колебания в возмущенной обла сти . При периодиче ском изменении температуры осцилляции параметра у в модели ( I ) приведут к появлению и исчезновению зарядов ±Q ( ? ) , что можно уподобить периодической зарядке и разрядке некоторого конденсато р а . Эффект разделения зарядов приведет к нестационарному току / = dQ /d t ; ток / индуцирует вихревое поле и = l a p Q /d t 2 , где L - самоиндукция тока / . Таким образом, эффекты, сопровождающие про хождение тока через неоднородную область при нестационарном во з мущении, указывают на аналогию этого комплекса явлений с процес сами в колебательном контуре, причем параметры такого "эквивален тного" контура характеризуют структуру возмущенной зоны. "Ем кость" Сои связанную с разделением разрядов , можно оценить по формула С0 ~ 8 (со) s / d , где d = 2ха - расстояние между "пластина ми", связанными с центрами з ар я дов , "площадь пластины" S = =2йНх0^ где V - геометрический фактор, учитывающий размер пла стины в направлении У , £(со) - диэлектрическая проницаемость пла з мы на частоте осцилляций со. При значительной глубине модуляции температуры частота со должна быть достаточно низкой ( со« S ^ет ) , что в условиях (2 ) приводив к неравенству со^іт4~ . При этом диэлектрическая проницаемость £(а>) велика ( 6 ) ? В (со) = с гѴА » / , где с - скорость с в е т а , - альвеновская скорость . В этих жѳ ус ловиях эквивалентное сопротивление контура R описывается форму лой: R = г х 0/ц& . Самоиндукцию L можно оценить, полагая L ~ 2X0fjuot где / - геометрический фактор, учитывающий зависи мость L от толщины д/?, при 2 Х д » Л / г , / ~ / . Вклад указанных эф~ фектов в потенциал возмущенной области может быть представлен в вида суммы Uc +Uк +uL , где Uc =Q/C0t UR =ЙЦ , UL= L d !Q /d tz. Изменение т о к а с т р у и при тепловом возмущении проводимости ( 9 ) также в н о с и т в к л а д в потенциал возмущенной области. Этот в к л а д , у ср е дн енный по неоднородной области £ х )» составляет Uf ~ < j , s > R . Возмущение и, и связанное с ним возмущение тока j t г ен е ри р уют низкочастотные волны. Однако резонансные эффекты, св я з анные о неоднородностью возмущенной области, могут заметно изме нить амп ли т уду колебаний в определенной части спектра. Для нахож д е н и я соответствующих частот и запишем уравнение для потенциала о б л а с т и взаимодействия в виде UL +ик + и с ' и< -О. Подставляя j n “ ^em /^ne ’Jfx jix /jiy ^ U 44