Исследование ионосферы и магнитосферы методами активного воздействия : сборник научных трудов / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1977.

где 6(Q)~ тензор проводимости на частоте &= c j г и 2 . Максимальные эффекты здесь следует ожидать вблизи точки отражения КВ волны,гдѳ электрическое поле КВ волны сильно неоднородно и велико из-зѳ эф фектов разбухания. Поперечная компонента тока, ответственная за излучение низкочастотных волн, Jx = • Ѵ2 [Ef Ег* ) , (3) 103Tmu,cj2( jH 1 7 где ось Z совпадает с вертикалью к слою. Пространственное рас пределение тока представляет собой узкий по высоте диск (масштэб порядка первого максимума функции Э й р и / 4 / ) , выреванный в F - слое ионосферы диаграммой направленности КВ передатчика. При воз действии на ионосферу волной обыкновенной поляризации возможна трансформация поперечной волны в плазменную и з - з а рассеяния на ин дуцированных неоднородностях п л а з м ы / 5 / . В этом случае величина ( E j E 2 k ) в ( 2 ) долина быть увеличена в » 10 ? раз ( vt - груп повая скорость поперечной волны, Л І - характерный вертикальный масштаб существования плазменных волн). Оценки показывают, что для эквивалентной мощности КВ передат чика PG 100 МВт с учетом нелинейной трансформации поперечной волны в плазменную величина низкочастотного тока не превосходит fO'*CGSE . Перейдем к расчету излучения ОНЧ и СНЧ волн по заданным то кам. Магнитосфера сильно неоднородна, поэтому строгие расчеты из лучения в реальных условиях довольно сложны. Однако в диапазоне частот, где выполняется приближение геометрической оптики, эти расчеты упрощаются. Здесь задачу нахождения интенсивности излуче ния можно решать в два этапа: сначала найти полный поток излуча емой энергии вблизи источника и затем пересчитать его на большие расстояний. Второй этап упрощается тем обстоятельством, что бла годаря большим поперечным размерам источника ( а » Л ) диаграмма излучения очень у зка я . При этом сохраняется поток излучаемой энер гий через оачениѳ силовой трубки5. т „ е . J г MtL (5 ) ь Нд , где Ім и Нм - поток энергии и значение магнитного поля в маг- нитосфаре, І а и Н0 - значения вблизи источника» Для раочѳта можно воспользоваться общими формулами, приведенными в / б / . Для удобства расчетов зададим пространственное распределение тока в вида J г 2 ) J* = J * Z a i J ехР f а * ..... J*~ j , (6) 37