Исследование ионосферного распространения радиоволн в высоких широтах: сб. науч. тр. Апатиты, 1990.

гцѳ Б - диэлектрическая проницаемость ионосферной плазмы в линейном прибли­ жении; j j - машй параметр, и может бить представлен в вицѳ: Е = Е0 соя і + Ер соза+Ен cos где ^ = wct - Kc z + <fc (z) , а = Wpt - Kpz + <p (2) , V=uHt-KHz+ lfH(z ) , a частоты и волноенѳ векторы удовлетворяют при этом условию и>н-сис=с*р ’ кн-ко = Ѵ где д - малая расстройка. То есть, процесс внутри ионосферного слоя представляется в вице трех волн, две из которых вводятся в ионосферу извне, третьоя же возбуждается в резуль­ тате их взаимодействия при распространении. Ионосфера в данном случае высту­ пает в роли плазменного смесителя частоты радиосигналов. Для выявления зави­ симости эффективности смешения от параметров распространяющихся радиоволн и состояния ионосферной плазмы необходимо решить уравнение ( I ) и получить явное выражение для поля возбуждаемой в ионосфере волны Ер . В этих целях воспользуемся методом медленно меняющихся амплитуд / 4 / и, полагаяд -О, пе­ рейдем от уравнения ( I ) к укороченным уравнениям для амплитуд и фаз взаимо­ действующих волн Е„ -±№<„ЕпЕця!т Ф 2 и у и Ен = ^ KA EPs l n ф (2) (3) т Е Е і = -А к -E-iicos Ф 0 2 0 Ес I Ч> = “ -»рК_ ■ ' " сов Ф р 2 р Ер 1 = ±J.IK„ — —*-СОб Ф н 2 я Ен где ф - так называемая обобщенная фаза. Учитывая ранѳѳ принятое предположение, что поле Ен слабо меняется при распространении внутри олоя, уравнения (2) и (3) можно привести к оиотемо вида 80