Исследование ионосферного распространения радиоволн в высоких широтах: сб. науч. тр. Апатиты, 1990.

высоких чаотот (xc f ,x p ). В первом диапазоне максимум инкремента достигается на чаототе xm,=O.I75 для продольных волн и равен Грт1=0.58, а для второго диапазона х ^ ^ О .45, Г рщ2= 0 .6 І. При опиоании наклонных волн в мультикомпонентной плазме удобно пользо­ ваться классификацией / 8 / . Левополяризованные волны могут генерироваться в следующих частотных диапазонах: (О .х ^ - волны класса I , (xQ f,хс г ) - волны класса II, (xc r , xGR) - волны класоа Ш. Угловая зависимость инкрементов волн класса I качественно аналогична поведению инкремента в двухкомпонентной плазме. Область неустойчивости ог­ раничена углом Ѳ=45°, выше которого волны испытывают нарастающее затухание. В диапазоне высоких частот при генерации продольных волн образуется так называемая ВЧ-ветвь колебаний L-моды о частотами от xcf до / 9 - І І / . Уже при малых углах Ѳ*0 она расщепляется на две ветви. Это волны П и Шклаоса. Неустойчивость волн класса П возможна при углах, не превышающих 30°, а волн класса Ш- яри углах Ѳ <20°. Вблизи переходной частоты х образуется узкий, но глубокий провал, в котором левополяризованные волны испытывают сильное затухание. Этот эффект связан с тем, что диспероионная кривая показателя преломления на частотах х > х 1 непрерывна лишь при Ѳ^О. Для наклонных волн показатель преломления волн ь-моды на частоте хсг испытывает разрыв, поскольку ниже этой частоты он описывается диспероионной кривой волн класса II, а выше - волн класса Ш. Полоса затухания в окрестности переходной частоты до сих пор не учи­ тывалась при решении задач распростра­ нения волн в магнитосфере. Между тем ее наличие может иметь определяющее значение. При распространении волна L -моды, попав в эту полосу, может су­ щественно ослабиться и не успеть транс­ формироваться в волну R-моды. Только те волны, амплитуды которых превышают не­ которое пороговое значение, могут пре­ одолеть полосу затухания в окрестности локальных переходных частот. Кроме то­ го , эта полоса может играть большую роль в нарушении условий возбуждения альвеновского мазера / 1 5 / , так как даже при слабом ослаблении волна может на­ ходиться в ней продолжительное время. На рисунке 3 представлены профили инкрементов волн R-моды. Практически во всей области углов и частот они от­ рицательны, и волны затухают. Введение в систему ионов гелия Не+ приводит к образованию на переходной частоте хог цепочки пиков. Они наиболее сильно вы­ ражены для углов Ѳ<60°. При этом инкременты волн L- и R-моды равны Гр1=Грн. Для больших углов Ѳ>70° обра­ зуются пики на гибридной би-ионной ча­ ототе х ь і . Генерация воли R-моды возможна лишь для больших углов Ѳ>65° и больших частот х > 0 .6 5 . Здесь начинается область неустойчивости квазилопѳ- Ри с .З . Профили инкрементов наклонных волнR -моды для трехком­ понентной плазмы при 8j =0.2, хЬт=-0.343, х сг= .05. Пунктиром по­ казана линия х сг в плоскости (х,Ѳ) на уровне Гр=0. 71