Исследование ионосферного распространения радиоволн в высоких широтах: сб. науч. тр. Апатиты, 1990.

І'ДѲ k j - ( ^ / ^ , | ) 2-1 функция анизотропии; " а н ^ш і "Нормированная тепловая скорость; „ — L-—— (1 + pS- ), v" - -— 1 - ------( 1 + -2_ ) _ nW cos « l 'ax lS nlV cos в Иах оч а і приведенные резонансные скорости; HgU a ) - вспомогательная функция, определяемая равенством < Ѵ , ) - 4 [ 4 g 2 (Ya~Y3+fH) | - «0H 2< s )j(n2-H)(Ye-Ya+£a)+ ) ~ e - e 0 (9) +fb-[(^.L)2(2Ya+Ye (n 2 -R) 2 Ys (£^i2(n 2 -b)(n 2 -R)YBj+(2МѴ^ ) 3Y£ —Z о Здесь Ys = е о ха ( г'~) ( i fl- модифицированная функция Бесселя). z a * ѳ - (10) приведенный ларморовокмй радиуо. При вычислении инкрементов волн і.-моцы квадрат показателя преломления в формулах (4 ) , ( 5 ) , (8 )~ (І0 ) предполагается равным п2 , а при вычислении ин­ крементов волн R-моды - п2. Для продольной волны L—моды, когда Ѳ=0 , все ре­ зонансы в формуле (И), кроме э=~ І, "выпадают". В этом чаотном случае инкре­ мент описывается формулой: я Ѵ-ТгЪа I' 1 а 1 г а < -’ > ’ - )• <П> Результаты..численного моделирования. Численные значения инкрементов линейных волн для частот х <Хр очень малы, и максимумы цоотих'аются при по­ рядках величин 10“ '. Чтобы избежать неудобств, связанных о оперированием малыми числами, нами вычислялась функция инкремента Г р -^р /^ р . т . е . вычис­ лялся инкремент, нормированный на приведенную концентрацию горячей субкомпо­ ненты протонов § В качестве числовых параметров плазменной .системы выбирались значения, примерно соответствующие магнитоофериым параметрам в субэкваториальной об­ ласти на орбитах спутников серии ГЁОС /6 -1 2 , 14/: локальная напряженность магнитного доля В0=І40Г, концентрация электронов Ne =IO см-"3 , температура субкомпоненты горячих протонов Т ” , =25 кэВ. Анизотропия горячих протонов полагалась равной 2 , а приведенная концентрация гелиевой комонненты в - =0.2. В отсутствие ионов гелия Не+ вид инкрементов волн L-моды пре.цотавлен на рис Л . В цвухкомпонентной плазме волны этого типа обычно называют аль- веновокими. Максимум инкремента находятся вблизи чаототы х ~ 0 .2 7 и дости­ г ается при генерации продольной волны. Отметим, что для конкретного случая распределения горячих протонов по бимаксвелловскому закону максимум в с е г ­ да отвечает продольным волнам, как это следует из линейной теории инкре­ ментов / 4 t 5 / , хотя для распределений по скоростям другого вида возможны случаи, когда инкремент максимален для наклонных волн / 1 2 / , 69