Исследование ионосферного распространения радиоволн в высоких широтах: сб. науч. тр. Апатиты, 1990.

зоваться формулой линейного инкремента Кеннѳла-Уонга / 1 , 2 / . Она может быть записана в вице: т = Т . X т = 5 '. т , о я s о а ft оо +°° а 1 — ./ rfV i 2J (ѴчtVs ) Gsf a О ©o (3) где r - вклад в инкремента-компоненты на резонансе в(в--0, ±1, ±2, ,J^=topX+si2t)) / k M резонансная скорооть; о = іев /ш с I - модуль гирочастоты частица-компоненты; весовая функция, в которой J » J (к ѵ / Q ) - функция Бесселя порядка знак заряда частиц а-компоненты; „/ .ч П ЗІП Ѳ 008 Ѳ / 2 е \. М ( XIКJ в "А"_| ~г\ |г" ' 1 \П " / I tii-n sin Ѳ (4) 1 б 'Тр (х ,к ) * ( n 2 -TJ ) 2nH+ ( n 2- R 2 ) 2D1-2M2 e,l + 2n £M(n2- 6 ,)oos Ѳ -2 Б I,—n sin Ѳ +g 1 (1+x)2 4^ i 1± т г г г 2x i (1±4x)‘ (5) (6) В формуле (6) верхний знак ооотьототвует L-моце, а шшяий К-модѳ; Э G 1 — V ) -J -" + V 8 імі " au, і эѵ і и диф5)ереициальный оператор в пространстве скоростей. Функцию распределения горячих анизотропных субкомпонент плазмы кольце­ вого тока в большинстве случаев можно аппрокоимировать бимаксвелловоким распределением: а * T/ Š, h \2 ІГ -exp (7) Подставляя функцию распределения (7) в формулу (3) и выполняя дифференциро­ вание и интегрирование, получим расчетную формулу для инкремента наклонных волн: _L ѵгПв ѵа Ѵ Р ж 1 COS Ѳ +Ѵ„ exp H8a (za ), (8) 68