Исследование ионосферного распространения радиоволн в высоких широтах: сб. науч. тр. Апатиты, 1990.

где верхний знак соответствует левополяризованной L-моцѳли (n2»L), а ниж­ ний - Н-МОДѲ (ll^ - R ) j х =шД ір - нормированная частота; ®р и - концентрация протонов и ионов гелия, нормированная на общую концентрацию электронов: §а« Ѵ Ѵ Ѵ'д - квадрат альвеновокой скорости, нормированной на окорооть с®ета: ѴА * B> rmp V 2* Для наклонных волн показатель преломления уцовлетаоряет хорошо и з в е с т ­ ному уравнению: -bWb 2 -4AC _2 а Х ,К П- Т Г ~ • (2) где А = s i n ‘"6+ ем сов^ѳ; Б ^ - 6 ^(і+ооа 2 Ѳ)-(е 2 ^ 2 )віп 2 Ѳ; о = е„ (e/-g2). Компоненты тензора ци&лектрической проницаемости холодной плазмы могут быть найдены по формулам: е,ш \ ( н а ) , g - £ ( н -ю , е„» -(ѵ2х2мвГ 1 , где Мв=ше / т р. Дисперсионные свойства трехкомпонентной плазмы изучены в целом ряде работ / 6 , 8 , 1 2 , 1 4 / , поэтому остановимся здесь лишь на некоторых узловых мо­ ментах. Дате малая примесь ионов гелия Нв+ приводит к появлению в шіазме новых характеристических частот, которые могут быть найдены по формуле ( I ) . Это - частота гелиевого гирорезонанса /£гр , гибридная ион-ионная или би-ионная частота xb J *xi [4(l+3&i )/(4-3&1 )]*'2 , чаотота отсечки L-моды x(,f ^ ( і + З & і ) и переходная частота х -Xj^d+lS&j) . Полагают, что в магнито­ сфере волны н-моды испытывают вблизи локальной би-ионной чаототы отражение, а на локальной переходной частоте волна L-моды трансформируется в волну R- моды. Между частотой гирорезонанса гелия х і и частотой отсечки xQf квад­ рат показателя преломления п2 < о ,и волки L-моды затухают. Для показателей преломления І.~и R-мод выполняются неравенства: n j p j , О •«;х < х±; nL < nR» х і < * < * е г * nk 4 llL* xc r < x < V Для вычисления инкремента перейдем к комплексным частотам х —х + і т (»'= іш < й / д ). Поскольку концентрация плазмы кольцевого тока мала8*1«й °» то в системе возникает лишь слабая неустойчивость т « х , и можно восполь-