Исследование ионосферного распространения радиоволн в высоких широтах: сб. науч. тр. Апатиты, 1990.

Рио,5. Геометрия измерений. Отсюда получим: гае з - геометрический фактор; Зчо/ооаГ; г ~ зенитный угол в подаоносферной точке; Nb - интегральное содержание в вертикальном столбе. Записав выражения идя ионосферных сдвигов для двух отакций, исключим из полученной системы урав­ нений производную по времени от интегральной кон­ центрации: 3 і Ѵ 3 і Ѵ а і ’ )(‘ )> š 2 Hb+S 2 Nb- . 4 2 ) ( t - t ) „ , ( 1 ) ( t ) s 2- ^ h t ~ T o )s^ в точке кульминации s * s2 , a s..= - s 2. Тогда , f (1 }( t ) - n f 2Š Пример расчета локальной интегральной концентрации по указанной формуле сделан для сеанса наблюдения спутника от 6 .06 .89 г . с параметрами: угол мес­ та р -3 1 ° , азимут а =280°, долгота восходящего узла А =177°„ На рисунке 6 для іж \- С в ѣ е р 6.06.89 /3*30°, of =230“ А з - 177*1 t x -~ l? h46n' f(Js Юг , 2Х - & в 5 -2Я И М 4? 47 4в *9 — I — fO f/ У І t,MUH Рыс. 6 . Запись разности фаа сигналов двух, приемных станций я течание оеаиса. этого сеанса представлена запись разности фаз «игналов двух станций, с соот­ ветствующей задержкой сигнала для станции Калининград, так как а дайной ситуации спутник перемещался с севера на юг. Следует отметить, что поведение фазы спокойное, т . е . неоднородности в ионосфере отсутствовали,, ионосфера была гладкой, а слабые фазовые мерцания наблюдаются лишь на начальном участ­ ке записи. По мере продвижения спутника на юг концентрация в ионосфере ро­ сла, т . е . был постоянный градиент и разность фаз двух сигналов непрерывно возрастала. Расчеты, выполненные по приведенной выше формуле,; дали значение интегральной концентрации в точке кульминации ~ 8 . 6 ' ІО*6 эл/м2 , В качестве дополнительных возможностей метода разнесенного приема сиг­ налов ИСЗ можно отметить следующие., При перемножении сигналов для цв;ѵх близко расположенных станций происходит подавление несущей, которая пере- 40