Исследование ионосферного распространения радиоволн в высоких широтах: сб. науч. тр. Апатиты, 1990.

где hQ, VQ - высота и скорость спутника; D0 - длина базы. Болѳѳ точное выражение для определения учитывающее сферическую геомет­ рию, можно найти в / 6 / . Результат пересчета задержки в высоту изолированных неоднородностей представлен на рис.Зв. Видно,что по мере движения спутника с севера на юг наблюцаетоя подъем средней высоты изолированных неоднороднос­ тей о 500 до 1000 км. Для имеющейся базы величина временной задержки доста­ точно велика, и ее измерение не представляет труда. Из рисунка 26 видно, что по мере движения спутника с севера на юг к средним широтам фазовые мер­ цания разностного сигнала уменьшаются и неоднородности не наблюдаются. Характерную высоту областей, заполненных крупномасштабными случайными неоднородностями,можно оценить, если рассчитать функцию взаимной корреляции для сигналов с двух станций. Очевидно, что существенную корреляционную связь можно ожидать лишь для неоднородностей, сравнимых с базой. Время задержки макоимума взаимокорреляционной функция можно использовать для оценки сред­ ней высоты неоднородностей по той же формуле, что и в предыдущем случае. Ха­ рактер поведения взаимокорреляционной функции зависит от степени неоднород­ ности ионосферы. В случае гладкой ионосферы взаимокорреляционная функция имеет осциллирующий вид с периодом, равным ионосферному сдвигу, и фазой в на­ чале координат, зависящей от сдвига фазы сигналов двух станций.При наличии мелкомасштабных неоднородностей корреляция отсутствует. На рисуне 4 дан при­ мер поведения взаимокорреляционной функции, полученной в одном из пролетов Ри с .4. Взаимокорреляционная функция сигвалов двух станций в присутствии мерцаний. спутника, для ночных условий 26 .06 .89 г . В записях спектра сигнала в этот период наблюдались мерцания. Характер кривой соответствует ожидаемому, мак­ симум функции приходится на задержку ~ 3 .6 с , что соответствует высоте не­ однородностей ~ 450 км. Известно, что определить абсолютное значение интегральной концентрации по приведенной разности фаз когерентных частот или по ионосферному сдвигу трудно и з - з а того, что начальная фаза не известна. Предложены различные ме­ тодики определения Ф 0 / 6 / , однако ни одна из них не свободна от недостатков. В нашем случае определить локальную интегральную концентрацию можно, если измерить разность ионосферных сдвигов частот о задержкой, которая определя­ ется пересечением лучей на высоте макоимума слоя («300-400 км). Это схема­ тически изображено на ри с .5. Для имеющейся базы эта задержка составляет ~ 4 .5 с . Для допплеровского сдвига чаототы можно записать: * f - sii. +SN, , и Ъ о f 39