Исследование ионосферного распространения радиоволн в высоких широтах: сб. науч. тр. Апатиты, 1990.

“:«> ' М л М ^ л м ѵ ѵ Ч м ^ Щ / ) — Ua<"VWNV^WWVU>VW(W}^^ 20.f6 -ВО Ч...г> 30 40 SO 60 70 80 90 100 t,fi Ри с .2. Фрагмент заішси сигналов ИСЗ в разнесенных точках (а) и раз­ ность фаз двух сигналов u ^ t ) и u 2 ( t ) (б ). 1 го 40 а 60 і,сек &Г,с е •« 20 А О 6 60 t.ceK 1000 fOO hH,KM 20 40 в 60 t,C Рис.J . Временная развертка для интервалов перехода сигнала через ноль для двух станций ( а ) , относительные задержки (б) и высоты изолированных неод­ нородностей (в) за рассматриваемый интервал. ного сигнала, для которых амплитуда флуктуаций фазы превышает 2тт. В вариа­ циях фазы прослеживается низкочаототная компонента (транд), которая обуслов­ лена регулярным градиентом интегральной электронной концентрации. На рисунке 3 исходный фрагмент записи пересчитан во временную разверт­ ку для интервалов между переходами сигнала через ноль. На временной разверт­ ке периодов выделенные неоднородности отмечены кружками. Можно четко прооле- дить относительную задержку в моментах времени, фиксирующих неоднородности. Причэм для станции, находящейся южнее по линии базы, увеличение периода в записи опережает аналогичный всплеск для: северной станции. Показано также значение времени задержки для зафиксированных неоднородностей. Измеряя задержку между подобными структурами, можно определить выооту ѳтих изолированных неоднородностей. Высота связана с измеряемой задержкой тривиальным геометрическим соотношением, которое в плоском приближении имеет вид: 38