Исследование ионосферного распространения радиоволн в высоких широтах: сб. науч. тр. Апатиты, 1990.

Входящая в эти выражения величина к , определяемая из условия Г--У, оьязана о 3 соотношением или m R,a - ~(3 2 -И)М\Л S 2+1 ) 2 +U 2-1 S2-1 2 (S2Vl )’ (18) Подставив (16) и (13) в (1 2 ), получим: 0o (2k')=Ge n оі,2т 2 6 ’m' ѳ ~ -е -2к2Т2(1~« ) „“2k Т * ш П Л“2к Т -m 2к 2 Т 2 ^т (1-П) (19) г^яѴ(О) aq г д е О « — у — ------------ і £ ш V т ‘ ( 20 ) В / 1 , 1 1 / показано, что g m - I , 2к 2 Т*^»1 и П « I . Поэтому без ущерба для точнооти можно вместо (19) пользоваться более простым выражением: -гкѴо-е ) ? 0 (2Ь) „ ------ ! L e- 2 k V l l о 2kdTd из которого сразу же получается искомое выражеіте для индикатрисы ( 2 1 ) в (V ) q(W)- °----- W -2k2T2L2(ain'l' +aln4' )2 « в — m , ( 2 2 ) Рио .4. Зависимость формы и ширины индикатрисы при К=3 от дрейфовой скорости. Справа - з н а ­ чения относительной дрейфовой скорости S» -Л- полуширины инди­ катрисы а Ш и-времени жизни неод­ нородности t . Индикатриса (22) отличается от букеров­ ской ( 2 ) двумя особенностями: имеет два максимума и параметры L и в ней не­ посредственно связаны с параметрами ионо­ сферы ve , з . Задавшись эти­ ми параметрами ( ^ = 2 - I 04 с- 1 , ^ = I0 3 с " 1 , - не=І0 7 с " 1 , шн| =2-10 с - 1 ) , можно рассчитать конкретный вид индикат­ рисы. На рисунке 4 приведен пример т а ­ кого расчета для различных s > 1 . 02 . Тот факт, что реальная индикатриса рассеяния расщеплена на две ветви, не вызывает особого удивления. Он является следствием того, что зависимость инкре­ мента т от (рис.З) имеет два максимума / 1 2 / . Гораздо больший интерес, по-види­ мому, представляет попытка дать простую физическую интерпретацию этого аффекта. Речь в сущности идет о том, чтобы по­ нять, кгщ и во что трансформируется исходная гауссообразная неоднородность (7) при развитии ФБ-неустойчивости. Для этого необходимо вычислить интеграл ( I I ) с учетом (13) и (Тб). К сожапению, этот трехкратный интеграл не выряжается через 33