Исследование ионосферного распространения радиоволн в высоких широтах: сб. науч. тр. Апатиты, 1990.

Теоретический расчет индикатрисы вовмокен лишь при условии, если извест­ но выражение для поперечника рассеяния единичного объема оо (2Ю. Чтобы полу­ чить это выражение, нужно знать модель авроральных неоднородностей n ( r , t ) , поскольку 6 Q связано с n ( r , t ) следующими соотношениями / I / : где г в - классический радиус электрона; t - характерное время процесса; В(р) - коэффициент корреляции, обладающий свойством В (0 )~ І. Букером / 2 / была использована простейшая модель анизотропных гауссообразных неоднородностей, не зависящих от времени t : 2 2 2 _ * JX .. . 21 n ( r , t ) я e . (7) Подставив (7) в (4) - ( 6 ), получим: ѵ 0 - ( f ) 3 / 2 T 2 L, Рх 2 чРу 2 Pz Щ ) - в" ’2_т ’ 2 ? и выражение для б (2к) в форме ( I ) . Следует подчеркнуть, что простейшая модель (7) предложена Букером в 1956 г . , когда механизм образования авроральных неоднородностей был не и з­ вестен. Тем не менее эта модель до сего времени оставалась единственной, хотя за прошедший период были достигнуты значительные успехи в области по­ нимания физики процессов, порождающих авроральные неоднородности. Причина этого кроется в следующем. Установлено, что авроральные неоднородности образуются в результате раз­ вития в ионосферной плазме фарлей-бунемановской (ФБ) неустойчивости. Из ли­ нейной теории этой неустойчивости следует, что когда дрейфовая скорость эле­ ктронов V превышает скорость ионного звука Ѵ0( плазма становится неустойчи­ вой, и спектральные компоненты любой, существующей в ней неоднородности f(E) нараотают по экспоненциальному закону: F ( M ) “ f ( k ) e T(lc)t, ( 8 ) где г ( к ) - инкремент, определяемый параметрами плазмы. Линейное приближение ( 8 ) справедливо лишь для сравнительно небольших t < tm, так как при t — ^спектральные компоненты становятся бесконечно большими. Поскольку это физически невозможно, то при t > t должен включаться какой-то 29