Исследование ионосферного распространения радиоволн в высоких широтах: сб. науч. тр. Апатиты, 1990.

следствием отсутствия поглощения в среде, рассеяния назад и сферической рас­ ходимости. С другой стороны, F j j( p = l>o)=<u>^. Отсюда следует, что функцию ко­ герентности поля можно разделить на две части - когерентную и некогерентную: ГІ . І - Г $ + Г$ - (6) Г І , І = <и>2 “ Аовхр [ - г в л 2 ьАлН( 0 ) ]» (7) г і д = ГІ , І " ГІ Л " <и>21ехр{г в л2ьАЛи( Р ) }~1] ' ^ По мере проникновения в неоднородный слой когерентная часть поля убыва­ е т , стремясь к нулю, а некогерентная растет и приближается к исходной анер­ гии падающей плоской волны. Для сильно анизотропных неоднородностей, вытяну­ тых вдоль одной из поперечных координат, возможен переход к одномерному фа­ зовому экрану. В этом случае ж АЛц(х) " ^ н 1 иВЛи^х ^* Кроме того, чтобы перейти от пространственных координат к временным,доста­ точно в ( 8 ) заменить х на v t , где ѵ - скорость сканирования слоя неоднород­ ностей. В соответствии с теоремой Винѳра-Хинчина функция когерентности комплек­ сного поля r j j и его энергетический спектр s u образуют пару, связанную фурье-преобразованиѳм: su(« ) ■ \J г •, ! (vt)exp[ l u t j d t , (10) О * оо ^ (vt ) ■» / Su(a)exp[-li 2 tjdri, (II) * — О О где а - величина отклонения частоты от несущей. Таким образом, с учетом ( 6 ) частотный спектр флуктуаций оигнала пролетающе­ го спутника ( 10 ) можно представить в вице: SuC a )-S ^+S ^-< t i> 2S(a)+ ^ / [ г , >1(vt)-<u>2 ]exp(iat)dt. (12) Здесь первое слагаемое дает спектральную линию на нулевой частоте с инте­ гральной интенсивностью <и>2. Представленная выше теория позволяет построить методику определения интегральной корреляционной функции неоднородностей электронной концентра­ ции из спектров флуктуаций комплексной амплитуды радиосигналов спутников. Для этого можно провести спектральный анализ сигналов на последней промежу­ точной частоте, которая должна быть выше предполагаемого диапазона чаотот мерцаний. В случае регистрации оигналов спутниковых систем типа "Цикада" на частоте 150 МГц последний гетеродин можно выбрать так, чтобы промежуточ­ ная частота оказалась в диапазоне 10-100 Гц. При динамическом анализе спект­ ров постоянная времени интегрирования должна обеспечивать сглаживание их флуктуаций и реально можат быть выбрана в пределах 10-100 с. Если предполо­ жить, что неоднородный слой (фазовый экран) находится в окрестности максиму- 14