Исследование ионосферного распространения радиоволн в высоких широтах: сб. науч. тр. Апатиты, 1990.

тик ионосферных неоднородностей стали возможны лишь недавно - о появлением многочаототных спутниковых маяков, излучающих Фпзокогерентние оигналы. В ра­ боте / I / проанализированы свойства взаимной функции когерентности и структур ных функций ионосферных неоднородностей на основе данных многочастотного спутникового маяка "wideband” / 2 / . Поведение первой функции когерентности трансионосферных радиосигналов навигационных спутников и отруктурной функции мелкомасштабных неоднородностей ионосферы на высоких широтах исследовали авторы работ / 3 / и / 4 / . Нами для получения корреляционных (или структурных) функций ионосферных неоднородностей применена аналоговая обработка фазоко­ герентных сигналов, излучаемых низкоорбитными навигационными спутниками сис­ темы "Цикада". Исследовали также динамику параметров структурной функции за время пролета спутника и диагностические возможности метода радиопросве­ чивания . Метод радиопросвечивания. Комплексная амлитуда радиоволны, распростра­ няющейся в случайно-неоднородной ионосфере при малоугловом рассеянии, удов­ летворяет параболическому волновому уравнению / 5 , 6 / . В марковском приб­ лижении (пренебрежение обратным рассеиванием) возможно получение замкнутых уравнений для моментов комплексной амплитуды поля. В случае плоской волны уравнения для первых двух моментов <и>~ среднего поля и Г-j- j ( p p Pg, z) = < u ( p j, z)u* ( p 2 ,z) > имеют наиболее простой вид: І і і Р + K * 4 h ( 0 ) < u > - ° ' < r ) 8- ^ i + ^ 2 Ы ° ) - У Р ] Г 1 , Г ° - ( 2 ) где г е - классический радиус электрона ( 2 . 8 ' І 0“^5 м); а - длина волны в вакууме; A M(j5) - интегральная корреляционная функция неоднородностей; z - координата вдоль луча; ]5 - поперечный вектор. Интегральная корреляционная функция неоднородностей электронной концентра- ции А N(j5) связана с коэффициентом корреляции неоднородностей В н( р , z) со­ отношением: где - дисперсия флуктуаций электронной концентрации; 1 „ - продольный интервал корреляции, если ВлЫ(р , Z)'-Bц ( р )В N( z ) . Уравнения для моментов ( I ) и (2) допускают аналитическое решение в виде: < u > = Aoexp[-rgA2LA^N(0)/2]=Aoexp[ 6^/2] , (4) г 1 ,і - Aoe^ [ - r ^ 2 K N( 0 ) -A^(-(5)}]. (5) где А 0 - амплитуда поля при падении плоской волны на слой неоднородностей; б® - дисперсия флуктуаций фазы на выходе из слоя; L - толщина слоя неоднородностей. В свободном пространстве величины <. и > и F j j остаются неизменными. Среднее поле и функция когерентности существенно связаны между собой. Функция коге­ рентности в нуле равна энергии исходного поля: T j j ( 0 )=Ag, что является ІЭ