Исследование геофизических явлений электромагнитного комплекса в высоких широтах. Акад. наук. СССР, Кол. фил. им. С.М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. Москва, Ленинград, 1964.

построенные, правда, по частоте появления. Из рис. 3 видно, что вторая зона полярных сияний имеет максимальную интенсив­ ность порядка 0.5 / 0 с максимумом свечения при Ф = 78°, что совпадает с данными работы [7]. Размытость зоны значительно осложняет определение ее положения по экспериментальным данным. Проинтегрировав формулы (1) и (2), можно получить суммар­ ную интенсивность свечения обеих зон. Оказалось, что для пер­ вой зоны / i s = 1 3 . 0 , а для второй /2 г= 9 .8 , т. е. общая интенсив­ ность свечения первой и второй зон имеет один и тот же порядок. Первая зона представляет собой кольцо с относительно резким спа­ дом; вторая зона больше похожа на сравнительно равномерное свечение всей полярной шапки с меньшей интенсивностью. Исходя из получен­ ных формул, можно оценить высоту свечения и ее изменение в зависимо­ сти от геомагнитной широты. Формулы (1) и (2) дают интенсив­ ности свечения, соответствующие каждой точке. В действительности эта интенсивность складывается из суммарного свечения дуги CZD (рис. 4) с углом раствора 2<х=120°. Рис 4- к ВЫ1Юду формул Следовательно, (3)—(4). / И = J (;:!) г +9 Зн ая ф, можно вычислить высоту свечения дуги над поверх­ ностью Земли. Она является функцией угла а. Из треугольника ОВС имеем: ср= а — arc sill sil1 а)- (4 ) По формуле (3) для первой зоны получаем: --- p i / __ ar \ K’-i-'P) - С Ц Ш |а(Гі+(р), где Е і -— интегральная показательная функция; т ак к а к она стремится к бесконечности при г х- > 0 , то высота при гг—>0 стремится к нулю. Поэтому аппроксимируем ее, исходя из того, что зона имеет какой-то плоский участок в районе максимума. Д ля центра зоны с постоянной интенсивностью, равной еди- Г .1