Исследование геофизических явлений электромагнитного комплекса в высоких широтах. Акад. наук. СССР, Кол. фил. им. С.М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. Москва, Ленинград, 1964.

ks-tses Пусть область повышенной ионизации в ионосфере имеет вид бесконечной полосы, ограниченной параллельными стенками (рис. 10); ветер предполагается горизонтальным и перпендикуляр­ ным стенкам области, а геомагнитное поле — направленным вертикально вниз. Внутри этой области плотность ионизации равна N , вне ее — N 0. Ветер, как уже говорилось, увлекает за собой тяжелые ионы, тогда как электроны остаются неподвижными (ток Холла). Это приводит к тому, что на верхней границе накапли­ ваются положительные ионы, а на нижней — электроны (рис. 10). Это накапливание зарядов будет продолжаться до тех пор, пока ток Холла не прекратится. Однако у вследствие того, что окружающая среда обладает некоторой прово­ димостью, в ней также имеется ток Холла, равный, согласно (1), лт . [ EXZ ] J ---- 0 2 % Из условия непрерывности нормальной составляющей тока на границах ионизованной обла­ сти ясно, что этот ток должен существовать и внутри области повышенной ионизации. Допу­ стим, что неоднородность суще­ ствует достаточно длительное время, т ак что ток Холла в ней, компенсируемый прямым током проводимости, возникающим под действием поля поляризации Ер, уменьшился до величины j 0. Тогда величина Ер определяется из равенства Рис. 10. К объяснению проводи­ мости ионосферы [38]. -УѴа, [EXZ1 + tfoxE, = . [EXZ] отсюда: N — N о N \ E X Z 1 ( 6 ) Но поле Ep не только компенсирует ток Холла поперек зоны проводимости, но в свою очередь вызывает ток Холла в д о л ь зоны. Величина этого тока равна -No f E „ XZ ] : ( N - N 0) - ± E , и полный ток вдоль зоны равен , N - N o j = N '1 N Е. ( ' ) МУ Г j ОБЛ. [ '• І(ЖАя 7 Ч ( А j