Исаев С.И. Полярные сияния и процессы в магнитосфере Земли. Ленинград, 1972.

§ 2. ЗАКОНОМЕРНОСТИ КОРПУСКУЛЯРНЫХ ВТОРЖЕНИЙ ПО ДАННЫМ НЕКОТОРЫХ АВРОРАЛЬНЫХ ЯВЛЕНИЙ Время жизни возбужденной молекулы (атома), находящейся в состоянии, переход из которого соответствует излучению той или другой из основных авроральных эмиссий, обычно очень мало: от 10-8 сек. для эмиссии 3914 A (ING N^) до 100 сек. для эмиссии 6300 А (01). В связи с этим свечение рассмотренных выше авроральных эмиссий наблюдается непосредственно в области вторжения корпускулярных потоков в верхнюю атмосферу, следовательно, наблюдая полярные сияния, можно с большой степенью точности проследить зону корпускулярных вторжений. Однако построение зоны корпускулярных вторжений по дан­ ным наблюдений полярных сияний обладает в то же время и рядом недостатков. Основными из них являются следующие. 1. Поток частиц с энергией Е > 20^-30 кэв обычно настолько мал, что интенсивность возбуждаемых этими частицами сияний оказывается ниже порога чувствительности аппаратуры, поэтому их вторжение не может быть обнаружено оптическими методами. 2. Возможность наблюдений полярных сияний зависит от усло­ вий погоды и освещенности, что существенно ограничивает при­ менимость оптических методов при исследовании зоны сияний, особенно в дневные часы и летом. В связи с этим рассмотрим вкратце результаты других методов регистрации корпускулярных вторжений. 2.1. Тормозное рентгеновское излучение энергичных электронов Рассматривая взаимодействие энергичных частиц с атмосферой Земли, мы видели (гл. II, § 3), что при прохождении пучка элек­ тронов через газ генерируется относительно жесткое излучение (с длиной волны в рентгеновском диапазоне), интенсивность которого и спектр зависят от интенсивности и энергетического спектра потока первичных электронов. Поскольку рентгеновское излучение значительно затухает (и рассеивается) при прохождении через атмосферу, его интенсивность резко падает по мере удале­ ния точки наблюдения от источника. Это обстоятельство, безус­ ловно, затрудняет исследование рентгеновского излучения авро­ ральных электронов; его наблюдение оказывается возможным только лишь с помощью датчиков, поднимаемых на баллонах на высоты порядка 30 км и выше. Вместе с тем столь жесткая «привязанность» достаточно интенсивных потоков Х-лучей к их источнику позволяет по наблюдениям последних уверенно про­ следить зону вторжения потоков электронов с энергией более 20 кэв и оценить их энергетический спектр. Отметим также, что 79