Исаев С.И. Полярные сияния и процессы в магнитосфере Земли. Ленинград, 1972.

#omin Высотное распределение скорости ионообразования, рассчи­ танное Рисом [380] для моноэнергетического потока электронов (с Е 0, меняющейся от 0.3 до 300 кэв) при изотропном распределе­ нии частиц по питч-углам, представлено на рис. 30. Как мы уже говорили, поток энергичных электронов, проходя через атмосферу, вызывает не только ионизацию [молекул ат- м щ 2.0 1.8 1.6 1А 1.2 1.0 0.8 0.S 0Л 0.2 ° -ОМ - 0 2 0 02 ОМ 0.6 0.8 10 ?/R Рис. 29. Функция диссипации энергии для четырех распределений первичных электро­ нов по питч-углам [383]. 1 — изотропное (0°—80°); 2 — изотропное (0°—70°); з — косинусная зависимость; 4 — однонаправлен­ ное. мосферных газов, но также и их оптическое возбуждение. Вслед­ ствие этого в области вторжения авроральных электронов наблю­ дается свечение характерных атмосферных эмиссий, наиболее ин­ тенсивной из которых является первая отрицательная система N* (X 3914 А, 4278 А, 4709 Ли т . д.), возбуждение которой проис­ ходит одновременно с ионизацией молекулы Na. Правда, вероят­ ность перехода молекулы в состояние именно переход с ко­ торого на нижележащие уровни соответствует системе полос 1 NGNJ, оказывается значительно ниже, чем полная вероятность ионизации. Так, например, излучение одного кванта Х=3914 А приходится в среднем на 50 актов ионизации молекулы N2 [112]. Тем не менее, поскольку отношение вероятностей ионизации и воз­ буждения эмиссий INGNj сохраняется постоянным во всем рас­ сматриваемом нами диапазоне энергий, интенсивность свечения 1NGN+ пропорциональна величине q и выражается (с точностью U o / і К К (* ) W °’ CM *сек. (42) 53