Исаев С.И. Полярные сияния и процессы в магнитосфере Земли. Ленинград, 1972.

где # 0raai 1 (Е0, z) = j i0 ( E , £ 0, 2 ) ^omin ( 40 ) Из выражений (37), (38) и (39) видно, что энергетический спектр потока электронов на некоторой высоте h в атмосфере определяется первичным спектром электронов, эквивалентной толщей z (h) вышележащих слоев и оста­ точным пробегом R 0 (г/см2) электрона с начальной энер­ гией Е 0. Величина R 0 (Еп) в атмо-сантиметрах для элек­ трона, движущегося в воз­ духе,представлена, по дан­ ным разных авторов, на рис. 27 [382]. Следует под­ черкнуть, что указанная на рис. 27 длина пробега под­ считывается не по прямой, а вдоль траектории частицы, т. е. представляет собой мак­ симальную глубину проник­ новения электрона в атмо­ сферу. Зная величину R 0 (Е0) и начальный спектр электронов и принимая ту или иную модель атмосферы, можно, пользуясь выражением (39), рас­ считать энергетический спектр электронов на любой заданной глубине (высоте). Для примера на рис. 28 по данным ра­ боты [383] показано изменение с высотой энергетического спектра электронов с начальным спектром g ( Е 0) ~ Е^1-25, характер­ ным для зоны полярных сияний. По мере продвижения пучка в глубь атмосферы мягкая компонента потока поглощается на­ столько быстро, что убыль малоэнергичных электронов в потоке не может быть восполнена за счет торможения более энергичных частиц. В результате максимум в энергетическом спектре частиц с уменьшением высоты смещается в область больших энергий. Такая картина является типичной для потоков авроральных элек­ тронов. 3. 2. Ионизация и возбуждение молекул атмосферных газов В приведенных выше расчетах предполагалось, что при про­ хождении энергичных электронов через газ их энергия частично тратится на ионизацию и возбуждение молекул газа-мишени, Рис. 28. Изменение энергетического спектра электронного потока с высо­ той [383]. 4* 51