Исаев С.И. Полярные сияния и процессы в магнитосфере Земли. Ленинград, 1972.

Значительно более уверенные выводы можно сделать, по-ви­ димому, на основании данных высотного профиля водородного свечения. Эти данные показывают, что энергетический спектр втор­ гающихся протонов испытывает значительные вариации. В диф­ ференциальном энергетическом спектре имеется перемещающийся пик на энергиях порядка десятков килоэлектронвольт. Итак, мы видим, что, используя полученную в работе [286] форму зависимости от энергии протона (атома водорода), можно удовлетворительно объяснить ряд экспериментальных дан­ ных: форму допплеровского профиля водородных линий и ее ста­ бильность, высотное распределение интенсивности эмиссий и энер­ гетический спектр первичных протонов. И тем не менее вопрос все еще далек от окончательного решения. Прежде всего в ра­ боте [286] использовалась очень грубая модель вторжения про­ тонов: предполагалось, что все протоны движутся с очень малыми питч-углами. Очевидно, необходимо рассчитать кривую (Е) при более реальном распределении частиц по питч-углам. Но если это и будет сделано, все равно остается непонятным, чем объясня­ ется столь значительное различие в величинах <2®, получен­ ных в лаборатории и рассчитанных по данным параметров сияний. Пока не будет получено ответа на этот вопрос, проблему нельзя считать решенной. Может быть, дело в том, что газы, составляющие верхнюю атмосферу, нахо дятся несколько в ином состоянии, чем в лаборатории; на­ пример, определенную роль в увеличении сечения при малых энергиях могут играть молекулы, находящиеся в возбужденном состоянии, концентрация которых в ионосфере на высотах до 130— 140 км достаточно велика. Очевидно, разрешение этой проблемы требует еще значительных усилий многих исследователей. § 3 . ВТОРЖЕНИЕ АВРОРАЛЬНЫХ ЭЛЕКТРОНОВ Несмотря на то что интегральный (т. е. просуммированный по всей области протонных вторжений) поток авроральных протонов приблизительно равен суммарному потоку авроральных электро­ нов, плотность этих потоков далеко не одинакова. Непосредствен­ ные измерения на ракетах свидетельствуют о том, что интенсив­ ность электронных потоков составляет в среднем около 109 см“2-сек._1, а во время наиболее ярких сияний достигает даже 1011 см-2-сек._1 [383], тогда как интенсивность протонного по­ тока редко превышает 3*108 см"2-сек.-1 [222]. Таким образом, большинство ярких и подвижных форм сияний, видимых невоору­ женным глазом или фиксируемых с помощью фотографических камер, обусловлено вторжением не протонов, а электронов. В связи с этим обратимся к рассмотрению электронных вторжений. 48