Исаев С.И. Полярные сияния и процессы в магнитосфере Земли. Ленинград, 1972.

разования (рис. 18, кривая Q(), в результате чего высотный про­ филь свечения атмосферных эмиссий близок к высотному профилю скорости ионообразования q (рис. 2 0 ). Чемберлен [112] обратил внимание на то, что вследствие суще­ ственно различной зависимости сечений высвечивания водород- Рис. 20. Высотное распределение скорости ионообразования при вер­ тикальном вторжении протонов с различной энергией Е и. а — максимальная модель атмосферы; б — минимальная модель атмосферы. ных и атмосферных эмиссий от энергии протона (атома водорода) отношение интенсивностей этих эмиссий может служить х ар а к ­ теристикой начальной энергии вторгающихся протонов. В самом деле, из графиков, приведенных на рис. 18, видно, что с ростом энергии протона свыше 1 0 кэв сечение ионизации убывает зна­ чительно медленнее, чем сечение высвечивания QH. Значит, и 39