Исаев С.И. Полярные сияния и процессы в магнитосфере Земли. Ленинград, 1972.

протонов (выраженной в данном случае и единицах остаточного пробега): достигает максимума при г як 0.015 атм.-см (Е 6 кэв) и падает практически до нуля при г > 0.3 атм.-см _(Е > 250 кэв). Вследствие этого полное количество квантов Н а и Н^, излучае­ мых протоном с начальной энергией Е 0, почти не меняется с уве­ личением Е 0 свыше 300 кэв. В частности, кривые, приведенные на рис. 18, соответствуют полному количеству фотонов, излучае­ мых одним протоном с Е 0 > 300 кэв, п (H J =40 и/г (Нр)--10 [207 1 . W О 350 300 Ь 250 £ 1 200 I 150 &- 100 50 О 0.1 0.2 0.3 Остаточная глубина атм -см Рис. 18. Эффективное сечение высвечивания водородных эмиссий (<?н ) в зависимости от длины остаточного пробега. Рассчитав зависимость эффективной интенсивности излучения квантов На и Нр протоном (атомом водорода) заданной энергии, т. е. функцию Q f ( r ) (рис. 18) и зная энергию Е (/?„, Л), которой обладает на данной высоте h протон с начальной энергией Е 0 (рис. 17), легко рассчитать профиль свечения соответствующей водородной эмиссии, возбуждаемой пучком протонов с заданным энергетическим спектром: СО < Т = S /№>)<?"(£(£„, b ) ) ' ^ j r d E „ . (30) Е^=Е0т\п 3 * 35