Исаев С.И. Полярные сияния и процессы в магнитосфере Земли. Ленинград, 1972.

ростыо ѵ0) . По данным табл. 4 находим остаточный пробег такого протона (в атмо-сантиметрах) и, приняв какую-либо модель ат­ мосферы (например, по табл. 1 или табл. 2 ), определяем высоту , на которой протон полностью потеряет свою энер­ гию. Тогда на заданной высоте h > h min скорость рассматри­ ваемого протона может быть определена из той же табл. 4, в ко­ торой теперь в качестве остаточного пробега г нужно задать величину Л с, соответствующую эквивалентной толще атмосферы между высотами h и hmin (табл. 1 или табл. 2). Очевидно, что ь,км с!? ^ и, § ШШІ § § Рис. 17. Энергия протона (27) в зависимости от его начальной энергии ( Е 0) и высоты точки наблюдения. F ( h ) =N p0v (Л). Для иллюстрации на рис. 17 показана величина Е (Е0, h), рассчитанная Д. Я. Ивлиевым [46] для модели атмосферы США-1962, близкой к максимальной модели (табл. 1). Эффективные сечения рассматриваемых нами элементарных процессов неоднократно измерялись в лабораторных условиях при прохождении энергичных протонов через различные газы. Сводка экспериментальных результатов дана в обзорах [18, 222]. Из приведенных в них данных следует, что достигнутый в настоя­ щее время технический уровень эксперимента позволяет оценить искомые значения с точностью до множителя порядка 2 , т. е. с вполне достаточной достоверностью. Подставляя полученные экспериментально значения аік в выражение (219а), можно рас­ считать интенсивность водородных эмиссий, возбуждаемых протонами той или иной энергии. Результаты таких расчетов, выполненных Итером [222 I с учетом данных последних эксперимен­ тов, представлены на рис. 18. Из рис. 18 видно, что вероятность высвечивания І І а и І І 8 резко зависит от энергии вторгающихся