Исаев С.И. Полярные сияния и процессы в магнитосфере Земли. Ленинград, 1972.

ствующие расчеты, выполненные Аллисоном [144], показали, что на высотах, на которых состав потока близок к равновесному, эффективный заряд такой частицы дгэі])= 0 . 1 е для протона с энер­ гией Е -1 кэв и < 7 Э|[-—0.8 е для протона с энергией Е ---100 кэв. Рассмотренные особенности движения протона (атома водорода) в газе приводят к существенному рассеянию пучка протонов, вторгающихся в атмосферу. Следует, однако, подчеркнуть, что механизм рассеяния протонов в атмосфере принципиально от­ личается от механизма рассеяния электронов. В последнем слу­ чае имеет место рассеяние частиц в буквальном смысле этого слова, Геомагнитная широта, град. Рис. 1C. Интенсивность (эрг/протон-см3) и широтное распределение На-эмисспи, возбуждаемой первона­ чально узким пучком протонов ( Е п= 10 кэв) с изотроп­ ным распределением по питч-углам, вторгающимся на широте Ф0= 67°. т. е. при столкновении с молекулой воздуха электрон заметно отклоняется от своего первоначального пути. В случае же про­ тонов скорость частицы при столкновении с молекулой воздуха практически не меняется. Поэтому степень рассеяния пучка про­ тонов зависит и основном от распределения вторгающихся про­ тонов но питч-углам. Д ля иллюстрации на рис. 16 показано рас­ считанное Дэвидсоном [207] широтное распределение интенсив­ ности водородных эмиссий, возбуждаемых первоначально очень узким пучком протонов с энергией £'„ = 1 0 кэв и изотропным рас­ пределением частиц по питч-углам. Из рис. 1(5 видно, что при прохождении через атмосферу пучок протонов быстро рассеи­ вается, образуя относительно широкую полосу водородных сияний. Это обстоятельство необходимо учитывать при исследо­ вании морфологии протонных вторжений. Глубина проникновения протона в атмосферу определяется эквивалентной толщей воздуха, пройденной протоном на его пути, и зависит от начальной энергии частицы и ее питч-угла. Чре з ­ 31