Исаев С.И. Полярные сияния и процессы в магнитосфере Земли. Ленинград, 1972.

в нем плазмы относительно большой концентрации. И в самом деле, как показывают спутниковые данные [161], нейтральный слой погружен в плазменный слой. Природа, или, вернее, проис­ хождение плазмы в этом слое, также неясны. Интересно, однако, отметить, что в одной из первых моделей геомагнитного шлейфа — модели Деслера и Джуди [219] — предполагалось, что обе ги­ гантские силовые трубки, выходящие из полярных шапок Земли, полностью погружены в плазму солнечного ветра (подробнее этот вопрос будет рассмотрен в главе III). При этом ток, текущий Рис. 12. Конфигурация силовых линий Рис. 13. Токовая система в хвосте геомагнитного поля в модели Вильямса магнитосферы, и Мида [458]. магнитосферы в нейтральном слое, образует единую систему с токами, текущими на поверхности магнитосферы (рис. 13 по данным [156]). Маг­ нитное поле в хвосте магнитосферы в рассматриваемой модели предполагается однородным по всему сечению силовой трубки, и величина его определяется равенством В т = $ k Ps, ( 2 1 ) где Р s— тепловое давление плазмы солнечного ветра. Полагая, согласно спутниковым данным [166, 288], В Т да 15-f- —20у, получаем Р к равным ~0 .1 динамического давления солнеч­ ного ветра Р л, что заметно превышает экспериментально полу­ ченную величину P J P d да 0.01 [113]. Это обстоятельство сви­ детельствует о том, что давление магнитного поля в хвосте маг­ нитосферы уравновешивается не статическим, а динамическим давлением потока солнечной плазмы, и, следовательно, магнито­ пауза остается не вполне параллельной направлению скорости солнечного ветра, т. е. сечение хвоста магнитосферы увеличивается вплоть до тех расстояний, где Вт— \ j P J P d B s — 0 .1S g= 7—^— 8 7 ; (здесь B s — интенсивность геомагнитного поля вблизи полуденной 22