Исаев С.И. Полярные сияния и процессы в магнитосфере Земли. Ленинград, 1972.

тех жо параметрах корпускулярного потока приблизительно в пять раз больше, чем в модели Чепмена—Ферраро. Вычислив поле DCF, легко получить конфигурацию суммар­ ного магнитного поля в магнитосфере Земли. Соответствующие расчеты показывают [319], что основные особенности в ходе сило­ вых линий геомагнитного поля, искаженного солнечным ветром, отмеченные Чепменом и Ферраро, полностью сохраняются в модели Мида и Берда (рис. 6 ). Силовые линии, лежащие в плоскости Рис. 6. Конфигурация силовых линий геомагнитного поля по модели Мида и Берда. 1 — поле диполя; 2 — поле искаженного диполя. полуденного меридиана, отчетливо делятся на две группы, или на два пучка: силовые линии, пересекающие дневную поверхность Земли на широтах, меньших некоторой критической широты Ф0, пересекают плоскость экватора на дневной стороне магнитосферы, в то время ка к силовые линии, восходящие или исходящие из полярных шапок (Ф > Ф0), уносятся солнечным вет- ром^на ночную сторону магнитосферы. При этом на поверхности магнитосферы имеются две точки, полностью аналогичные ней­ тральным точкам Чепмена, в которых интенсивность поля В равна нулю. Широта нейтральных точек Мида и Берда в резуль­ тате искривленности поверхности магнитосферы оказывается зна­ чительно больше, чем в модели Чепмена—Ферраро, и при г0= = 1 0 R e Ф 0 « 82°. 2 С. И. Исаев, М. И. Пудовкин 17