Исаев С.И. Полярные сияния и процессы в магнитосфере Земли. Ленинград, 1972.

Интенсивность токов намагничения может быть легко найдена из соотношения jm= c r o t I . (98) Подставляя в выражение (98) явное выражение I (97), находим ~ с { £ і г в ~ s k В :X ' Ѵ Р , + в X ѴР„}. (99) Д л я вычисления величины roti? воспользуемся векторным тож ­ деством r o t B = ( B X r o t B ) | 2- A x | ^ _ (B . V) В В силу симметрии задачи в стационарном случае токи намагни­ чения, равно как и дрейфовые токи, перпендикулярны к вектору магнитного поля, следовательно, (B X r o tB ) = 0 и r o t B = - | 2x { ^ - 3- ( B . Ѵ)В}. Подставляя последнее выражение в равенство (99), находим j „ = d r . В х К - 1 £ ѵрт- ' Р ц в . V) в}. (100) Я п Р т I я 2 Р т ™ Su Р , к Полный ток в плазме, очевидно, равен сумме дрейфовых токов и токов намагничения: ] І . + І . - s f c * x { w . + % ^ = ( B ■Ѵ )В} . (101) Поскольку все члены в правой части выражения (101) дают лишь азимутальные токи, его можно переписать в форме Ы = (102) положительный знак соответствует токам, текущим на запад. Из выражения (102) видно, что интенсивность токов в магнито­ сфере определяется давлением захваченной геомагнитным полем плазмы. Кроме того, из выражения (101) и (102) следует, что в без­ граничной однородной ( у Р — 0) и изотропной (Ps= P n) плазме при любой плотности ее энергии токи намагничения полностью ком­ пенсируют дрейфовые токи. Вследствие этого плотность тока в маг­ нитосфере определяется не только распределением энергии за­ хваченной магнитным полем плазмы, но и степенью анизотропии давления в этой плазме. Распределение плотности токов в магнитосфере и интенсивности создаваемого ими магнитного поля при различных функциях рас- 200