Исаев С.И. Полярные сияния и процессы в магнитосфере Земли. Ленинград, 1972.

и длительности бурь. Более подробно вариации размеров токо­ вого кольца в ходе бури будут рассмотрены в § 4 этой главы. В приведенном выше анализе для простоты расчетов предпо­ лагалась симметричность поля D R -токов относительно оси гео­ магнитного диполя. Однако более поздние работы [135] показали, что такая симметрия наблюдается лишь на фазе восстановления, когда процессы формирования D R -пояса в целом уже затухли. В главной же фазе бури симметрия резко нарушается: депрессия поля достигает максимальных значений в вечернем секторе и мини­ мальных — в утренне-дневном (рис. 109 по данным [137]). Это обстоятельство указывает на то, что формирование D R -пояса происходит в магнитосфере не одновременно на всех долготах, а преимущественно в ее вечернем секторе. Это необходимо учи­ тывать при разработке теории генерации D R - токов. § 2. ДВИЖЕНИЕ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ И ТОКИ В МАГНИТОСФЕРЕ В первых работах Чепмена [18G, 187] предполагалось, что западный кольцевой ток возникает в результате взаимодействия солнечного корпускулярного потока с геомагнитным полем и расположен, подобно DCF- токам, вблизи границ магнитосферы. Однако Паркером [355] было показано, что электрический ток любого направления, расположенный вне магнитосферы, в силу вмороженности магнитного поля в высокопроводящую плазму, заполняющую магнитосферу, может лишь увеличить интенсив­ ность геомагнитного поля на поверхности Земли. Поэтому источ­ ником D R -поля могут быть только токи, текущие внутри магнито­ сферы, по-видимому, в поясах радиации [413]. В связи с этим рассмотрим движение частиц в магнитосфере Земли подробнее. При этом мы воспользуемся в основном результатами работ [354, 403). Как было показано Альфвеном [3], в присутствии магнитного поля под действием произвольной силы F частица испытывает поперечный дрейф со скоростью (91) В магнитосфере основными силами, действующими на энер­ гичную частицу, являются: диамагнитная F1= V ({iB), где |і = = — В — магнитный момент частицы, центробежная F 2= ~ ~ Т Г ^ п , гДе — РаДиУс кривизны силовой линии и ея— еди- ничный вектор в направлении внешней нормали к силовой линии, ѵп и ѵ8 — перпендикулярная и параллельная магнитному полю 198