Исаев С.И. Полярные сияния и процессы в магнитосфере Земли. Ленинград, 1972.

Интенсивность магнитного поля, создаваемого токами, теку­ щими вдоль поверхности магнитосферы, была рассчитана Ми­ дом [323 J. Поскольку поверхность дневной части магнитосферы близка к полусфере и вне магнитосферы поле поверхностных токов экви­ валентно дипольиому, можно ожидать, что внутри магнитосферы, во всяком случае в ее головной части, поле этих токов будет близко к однородному. Разложив поле возмущения в ряд по сферическим гармоникам, Мид нашел, что оно действительно достаточно хорошо представляется уже двумя первыми гармониками. В декартовой системе координат (ось х направ­ лена к Солнцу и ось z — перпендикулярна к пло­ скости эклиптики) это поле может быть записано в виде = 0.0001 Рис. 5. Форма магнитопаузы в зависимости от величины отношения P g! P d. S в . ѴЗ g ’.2Z; = 0 : (18) Щ = ~ 8 ° . і + \ І * 8 а Х - Величина коэффициентов g'"H при этом оказывается равной 0.2515 і\ о\ g, 2 0.1215 гс. Здесь величина г 0 выражена в радиусах Земли. Как видно из формул (10), поле В (DCF) с большой точностью можно счи­ тать однородным. Особенности географического распределения поля DCF на поверхности Земли в целом подтверждают этот вывод [102]. Из (19) видно, что для создания поля DCF в 25у г 0 должно быть порядка 10 вместо 5.5, как следует из модели Чеп­ м е н а -Ф е р р а р о . Подставляя в (19) выражение г 0 в явном виде, получаем, что на поверхности Земли Щ (. DCF) як о B z (DCF) = 0.0305 \jn ѵ, км/с ек. ( 20 ) Сопоставляя равенства (20) и (9), мы видим, что интенсивность DCF -поля в трехмерной модели Мида и Берда оказывается при 16