Исаев С.И. Полярные сияния и процессы в магнитосфере Земли. Ленинград, 1972.

§ 3. ЭЛЕК Т РИ Ч ЕСКИ Е ПОЛЯ В ИОН О СФ Е Р Е 3.1. Общие соотношения Принимая во внимание все вышесказанное, попытаемся рас­ считать конфигурацию и интенсивность ионосферного электри­ ческого поля полярной бури. Наиболее просто и уверенно это можно сделать в области аврорального электроджета, где суще­ ствование электрического тока доказано экспериментально. Как видно из табл. 13, токи в зоне полярных сияний определяются в основном холловской проводимостью ионосферы, и, следова­ тельно, электрическое поле Е в дуге полярного сияния должно быть направлено приблизительно по меридиану (ночью — к экватору, днем — к полюсу). Следует, однако, напомнить, что из анализа геомаг­ нитных возмущений мы получаем распределение не истинной плотности тока, текущего в ионосфере, а лишь ее возмущенную компоненту, т. е. отклонение величины j от ее значе­ ния в спокойные дни. В связи с этим и поле Е, вычисленное из анализа геомагнитных возмущений, представляет собой не пол­ ное поле, а лишь § Е = Е—Е0. Таким образом, можно ожидать значительных расхождений между полем Е, вычисленным из анализа /)Р -токовой системы, и измеренным непосредственно. Поясним это следующим при­ мером. Рассмотрим Коуловскую модель аврорального электро­ джета, представленную на рис. 100. На этом рисунке Е0 — пер­ вичное поле, Е^ — поле поляризации и if — угол между направ­ лением токовой полосы и Е0. Из уравнения неразрывности div j = 0 следует, что в области электроджета поле поляризации Рис. 100. К расчету поля по­ ляризации и плотности тока в электроджето. е рх = °; Е РУ = ~ Ч г Е ' оcos ? - " Ѵ ^ о sin срда^!? COSср— sin <р)я0, (76) полное поло Е„ = Е п - cos I Я , = Я08ІП<р E 0 cos cp■ E n sm< s ; - о — r J )' - 0 при ^2 IP ~ ^ Е й cos < "1 (77) 183