Исаев С.И. Полярные сияния и процессы в магнитосфере Земли. Ленинград, 1972.

имеет вид свАГа— 0.V— ТуІ 77{5 /о М [ < + К \ (ѵ\ - у - К \ ѵ \ ~ \ К \ ѵ \ у ^ . Л 1----- dv | = О, 4 J А > „ — сог ) d \ (66) где u)^ — гирочастота ионов; а>ді — ионная лангмюровская ча­ стота и / 0 (и) — функция распределения частиц по скоростям. Дальнейший анализ условий, благоприятных для развития не­ устойчивости, был выполнен в работе [58]. Принимая распре­ деление частиц по скоростям в виде максвелловской функции с двумя различными температурами /о (ѵ) — N где (2 т J v\fo (v) d \ J /о (v)dv ѲХР 1 - 2 7 7 “ 2 T (67) J fj/o J /о (у) для случая поперечного распространения ( К І{ K L) получаем следующее условие развития неустойчивости: В 2 4л Г -L \ Т ( 68 ) Плазма с плотностью больше чем N Кр становится неустой­ чивой. Если функция распределения частиц по питч-углам выражается паркеровской формулой F (0) == А (а) • sin'x+10, (69) где А (а) С—( I № + • ) г ( |Г ( т ) определяется из условии нормировки, то продольная и поперечная температуры могут быть представ­ лены в форме [354] 2 m (70) 168