Исаев С.И. Полярные сияния и процессы в магнитосфере Земли. Ленинград, 1972.

При этом внутри полости в неподвижной системе координат электрическое поле 1 что при учете равенства (49) дает Е ‘= 0 . Таким образом, при любой скорости токового слоя относительно цилиндра на его поверхности устанавливается такое распределение поверхностного заряда, что поле поляризации полностью компен­ сирует электрическое поле, создаваемое движущимся токовым слоем, как вне полости, так и внутри ее. 2. Пусть теперь поток обладает собственным однородным магнитным полем. Образование полости в потоке вызывает иска­ жение этого поля. В стационарном случае компонента В л поля потока, параллельная оси цилиндра, очевидно, остается без из­ менения. Компонента поля Bj, перпендикулярная к оси цилиндра, будет представлять собой сумму Bf0 и В л , где Вл — поле то­ ков j lf текущих на поверхности цилиндра и компенсирующих поле В^о внутри полости. В случае однородного поля В/0 ноле В л , очевидно, равно: вне цилиндра Кроме того, вдоль поверхности цилиндра текут также и токи j 0, компенсирующие поле В0 вне цилиндра. Распределение поля В/ в плоскости, перпендикулярной к оси цилиндра, показано на рис. 91, а. Рассмотрим условия стационарного обтекания полости пото­ ком намагниченной плазмы в этом случае. Поскольку проводи­ мость плазмы в солнечном ветре велика, число Гартмана, соот­ ветствующее условиям задачи, также велико. Это означает, что всюду в потоке за исключением относительно тонкого переход­ ного слоя плазма движется с постоянной скоростью ѵ0. А так как магнитное поле в потоке B j = B j -0-(-B j i , то в неподвижной системе координат электрическое поле в потоке 4 (jt, X г„) г„ 2;і, . »•4 *-2 » (50) 8 внутри цилиндра (51) где |Аі — 2 Е' = — у v0X Вл) — 4-ѵ0 X Вл. (52) 155