Исаев С.И. Полярные сияния и процессы в магнитосфере Земли. Ленинград, 1972.

цилиндра расположен линейный магнитный диполь с моментом на единицу длины ц0 (рис. 90). При этом возможны два случая: 1. Собственное магнитное поле потока равно нулю. Тогда поле текущих на поверхности цилиндра токов ^ ^-~— d S в полностью компенсирует поле диполя В0 вне цилиндра (В®.= —В®; индекс е означает, что точка наблюдения находится вне ци­ линдра). Скорость движения плазмы в токовом (пограничном) слое, зависящая от основных параметров (плотность, температура, в я з ­ кость, перепад давлений и т. п.) плазмы в потоке и в полости, в общем случае может отли­ чаться от скорости потока. По­ этому для общности решения при­ мем, что токовый слой движется относительно неподвижного ди­ поля jjlo 00 скоростью ѵ ., нерав - Рис. 90. Модель полости^ обтекас- ной нулю и отличной от ско- мой потоком намагниченной плазмы. р0сти ѵ0 невозмущенного по­ тока. В этом случае электриче­ ское поле в потоке в системе координат, движущейся вместе с плаз­ мой, равно Е° = Е Р + V tv°х BS1 + I Г К - ѵ.) х В* ], (47) где Ер — поле поляризации (если таковая имеет место). Так как вне цилиндра В ^ = —В0, то равенство (47) переходит в Е ‘ = Е ; - 1 у .хВ } . (48) Поскольку стационарное движение высокопроводящей плазмы возможно лишь при отсутствии электрического поля в сопутствую­ щей системе координат, левая часть равенства (48) должна рав­ няться нулю. Отсюда следует, что стационарное обтекание рас­ сматриваемой полости возможно лишь при наличии поля поляри- 1 зации Е ' = —ѴуХВ®.. Плотность поверхностного заряда на по­ верхности цилиндра легко определяется из равенства (48): »= JV s<**-4г,х»,— і і Щ р ь <ів, откуда ■Js (Ѵу *Jo)- (4э) 154