Исаев С.И. Полярные сияния и процессы в магнитосфере Земли. Ленинград, 1972.

ветственно; значком t обозначена тангенциальная компонента соответствующих векторов. Из граничных условий (1а) видно, что вблизи поверхности потока поле J3(1) имеет лишь тангенциальную компоненту, т. е. силовые линии суммарного поля параллельны поверхности по­ тока. При этом существенным является то обстоятельство, что угол, под которым силовые линии поля невозмущенного диполя Рис. 3. К расчету конфигурации силовых линий геомагнитного поля, искаженного солнечным ветром [ИЗ]. а — схема для расчета; б — конфигурация силовых линий. пересекают поверхность потока (угол & на рис. 3, а), может быть как меньше тт / 2 (интервал QQ'), так и больше ~/2 (вне интервала QQ ' ), т. е. В \ Ѵ] может быть больше и меньше нуля. Кроме того, как видно из (1а) и рис. 3, а, на линии A A ' имеются две точки (Q и Q'), где т. е. силовые линии в этих точках перпендикулярны к поверхности потока, и напряженность поля в этих точках равна нулю, в связи с чем точки Q и (^'получили наименование нейтральных точек. Очевидно, что в рассматривае­ мом случае дипольного поля и плоской границы потока лишь одна из меридиональных плоскостей (а именно плоскость полуденного меридиана) может быть перпендикулярной к поверхности потока и, следовательно, нейтральных точек может быть всего две. Конфи­ гурация силовых линий геомагнитного поля, возмущенного сол­ нечным ветром, показана на рис. 3, б. а 5 А 10