Академия наук СССР, Кольский филиал им. С.М. Кирова. Инвариантная система координат. Апатиты, 1975.

ного экватора полуплоскостью Л ѳ , проходящей через географи­ ческую ось ов и энтисолнечвую точку с . Нам необходимо найти проекцию этого луча на Землю по силовым линиям диполя. Эта проекция находится весьма просто, если учесть, что луч Ае со­ впадает с лучом А , образованными пересечением плоскости гео­ магнитного экватора полуплоскостью геомагнитного меридиана д , проходящей через точку D . Поэтому проектируя луч Ае по си­ ловым линиям диполя, мы получим на Земле геомагнитный мери­ диан А . Из сферического треугольника АВ2>(рис.9) легко найти с в я зь между А 0 и Л где А„= -69 ° и * 1 1 .4 ° - географические координаты гео­ магнитного полюса. Подставив в выражение для местной солнеч­ ной полуночи t m= 24 значение Л0 из ( 5 2 ) , получим выражение для местной инвариант тной полуночи (32) при Т = 24 Разложив (53) в ряд Фурьа и пренебрегая малыми гармониками, получим (положив Ае - А 0 =л ) выражение практически совпадающее с выражением (46) для эксперимен­ тальной долготной изолипиЕ инвариатной системы координат в интервале значений Ѳ от 30 до 9 0 °. Небольшое отличие числен­ ного коэффициента ( 0 .5 5 ° вместо 0 .8 5 °) следует отнести за счет неточности построения экспериментальных кривых (р и с . 6 ) . Тот факт, что теоретическая долготная изолиния (53) сов­ пала с экспериментальной долготной изолинией (45) лишь в том ограниченной интервале значений в , который соответствует ма- (52) Л ! Sin. Л ° + a re t e / , cos д cos ^ ' І5 из которого находится функция Ч/(Ѳ,л) = Л0 (53) Л =Л + 0 ,5 £ °а іп 2Л , (54) 28