Хрущинский А. А. Распространение гидромагнитных волн в неоднородной магнитосфере / Хрущинский А. А., Пудовкин А. И., Мальков М. В. ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Препринт ПГИ-88-01-61. - Апатиты, 1988.

jf f y h . ) - О ПрИ k ъ ^ \_ (х - X o f * ( у - у o f ] </z 4. РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ. В начале представляет интерес рас смотреть решения поставленной задачи для строго двухмерного случая, т .е . когда = 0. Эти решения будут базисом ддя сравнения с ре зультатами численного счета. Это касается особенно тех свойств по лученного решения, которые существенно зависят от конечности разме ров источника. Если в качестве независимых функций, описывающих МГД возмущение взять электрическое поле, то уравнение, описывающее это возмущение, есть / 6 / Ч3[р = [ 5 > [ЁС * toi rot П (7а) В координатах <]4 , , 7 , где % - совпадает с силовой линией, ^ - с ортогональной траекторией к ней, ^ - со старой координатой Z , уравнения (7а) будут иметь вид: f £ . * v ]стг (76) где: gi j - метрический тензор, - его определитель, VA - альве- новская скорость, Et- - физическая компонента электрического поля в новых координатах. Из вида уравнений (76) следует, что в решении существует две моды - $2 - канализируемая вдоль силовой линии, Е 3 - изотропная. В том что последнее верно, легко убедиться если записать второе уравнение (76) снова в декартовых координатах. d tz л ^ ° г dt Из этого уравнения следует, что распространение изотропной моды под чиняется законам, свойственным волновым уравнениям в пространствах с четным числом измерений. При этом, кроме Е3, отличными от нуля будут W и В)( (возмущение магнитной компонента вдоль внешнего поля). В случае канализируемой моды нулевыми компонентами являются 7