Хрущинский А. А. Распространение гидромагнитных волн в неоднородной магнитосфере / Хрущинский А. А., Пудовкин А. И., Мальков М. В. ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Препринт ПГИ-88-01-61. - Апатиты, 1988.

ПОДПИСИ К РИСУНКАМ Рис. I . Геометрия модели. Ряс. 2. Перспективные проекции трех компонент магнитного поля ( , BL, 32 } в ТРИ момента времени ( 20 , 60, 100 St ) для ■Аг = Л?г -5R.& и jx 4 0, \г = jv = 0. Вверху: 5IC / - масштаб графиков для соответствующей компоненты, х„, у 0 - по ложение центра источника, \4 - альвеновская скорость. ССиг- значение критерия Куранта- Фридрихсз-Леви, Be г - длина волны источника вдоль оси £ , Dei - полудлительность работы источника, jx , ]у , ]г - компоненты вектора плотности тока (относительные единицы). Рис. 3. Тоже для продольного тока, продольной и ортогональной к сило вой линии компонент вектора Пойтинга и для Л-г = 5 R& . Рис. 4. Тоже, что рис. 2 , но для = Рис. 5. Тоже, что рис. 3 , но для Аг =2Яе . Рис. 6 . Схематическое изображение проекции плотности электрического тока на меридиональную плоскость; а_ - одновихревая структура для случая источника jf Ф О, }э = = 0 ; в - двухвихревая структура для случая" jx = = О, J 2 Ф 0. Рис. 7. а - колебательный режим возмущения St/ в центре источника; б - ток источника, как функция времени (рис. схематичный). Рис. 8 . Перспективные проекции трех компонент магнитного поля ( 3„ , 4Л, $г) в три момента времени ( 20 , 60, 100 Si ) для Лг =5"£е и J, = = 0 , ^ 0 . Рис. 9. Тоже, но для продольного тока, продольной и ортогональной компонент вектора Пойтинга. Рис.10. Тоже, что 7, но для Лг = 2.Ие. . Рис.II. Тоже, что 8 , но для Лг = ZB-e. * 15