Хрущинский А. А. Распространение гидромагнитных волн в неоднородной магнитосфере / Хрущинский А. А., Пудовкин А. И., Мальков М. В. ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Препринт ПГИ-88-01-61. - Апатиты, 1988.

Их можно рассматривать о одной стороны как эффект квазиканализации магнитозвуковой моды, рассмотренный для однородного случая в / 2 / , с другой, как перерождение изотропной моды в канализированную и рас пространение последней приблизительно вдоль силовой линии. Что это так, подтверждает анализ рис. 8*11. Так, наличие больших локализо ванных компонент и ^ говорит о вкладе первой возможности, а усиление продольного тока (рис. 9 .I I) о вкладе эффекта перерождения мод. Необходимо отметить, что эффект перерождения мод, как и эффект квазиканализации усиливается с уменьшением размеров источника {Л г). Так же, как и в случае jx ^ О, j = О, J 2 = 0 наблюдаются затуха ющие колебания S„ . Однако, продольные токи здесь имеют другою структуру. Имеется основной ток вдоль центральной силовой линии, и два слабых возвратных продольных тока в областях внутри и вне цент ральной линии. Учитывая поперечные токи, можно утверждать, что замы кание токов в этом случае приходит по двухвихревой схеме (рис. 66 ). На рис. 6 схематично приведен разрез системы токов меридиональной плоскостью, и дана проекция вектора тока на эту плоскость. Полная картина токов в этом случае трехмерна и здесь не воспроизводится. ЗАКЛЮЧЕНИЕ. Целью настоящей работы явилось исследование с по мощью численных методов МГД волновых полей в квазг.трехмерной моделе неоднородной магнитосферы, создаваемых локализованным в пространстве и времени источником (задача Коши). В работе подробно рассмотрена численная схема счета, доказана ее устойчивость и приведены результа ты, которые в приложении к магнитосфере можно резюмировать следующим образом: 1. При возбуждении МГД-волн локализованным в неоднородной магни тосфере источником формируется канализируемая примерно вдоль линий геомагнитного поля мода возмущений независимо от ориентации плотнос ти стороннего тока в источнике. Канализируемая мода либо возбуждается непосредственно источником, либо трансформируется из магнитозвуковой моды вследствие неоднородности среды. 2. Канализируемая часть возмущения при распространении к Земле сходит с центральной силовой линии в область, которая является внут ренностью центральной силовой линии. Численная величина смещения за висит не только от неоднородности магнитосферы, но.также от размеров источника, увеличиваясь с уменьшением его размера. 3. Распространяющееся канализируемое возмущение сопровождается системой токов, проекция которых на центральную меридиональную плос кость выглядит либо системой одиночных вихрей в каждой полусфере II