Хрущинский А. А. Распространение гидромагнитных волн в неоднородной магнитосфере / Хрущинский А. А., Пудовкин А. И., Мальков М. В. ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Препринт ПГИ-88-01-61. - Апатиты, 1988.

Если усреднить этот вектор по координате Ж за интервал , то получим: < s ± > = %?[ у 'Л р Л * + р * 1 х )\ (ю) < s„ > = [ v ' f a f r - ^ p * ) * V t 4 j где: < > - символ усреднения. Поведение когдаонент вектора Пойтянга во времени и пространстве для различных решений проведено на рис. 3, 6 , 9, I I . На рис. 2+5, 8*11 представлены возмущения в различных виличинах для двух типов решений i Ф 0 и \ 4 0 и двух случаев = 5Re и = 2R e . Ниже описаны основные особенности решений, которые выявляются уже при визуальном анализе представленных рисунков. Следует, однако, подчеркнуть, что авторы делали свои выводы на основании анализа го раздо более подробной временной картины решений по большему числу компонент, нежели удалось представить в статье. Рассмотрим распространение волны от источника,'соответствующего канализируемой моде (рис. 2*5 ). Видно, что вначале (шаг 20) возмуще ние развивается как канализируемая волна - большое значение & г , •$„ и малые { , §± (при анализе рисунков следует учитывать рззный масштаб, с которым нарисованы различные компонента на одном и том же рисунке; величина масштаба указана символом SK i для каждой компоненты). Ана лиз дальнейшей эволюции волны показывает, что со временем развивает ся изотропная часть возмущения (это отчетливо наблюдается в компонен тах 4/ и Sj ) . При этом, наряду с изотропным возмущением в этих ком понентах присутствует квазиканализируемая часть, распространяющаяся примерно вдоль силовой линии к Земле. Компонента вектора Пойтинга соответствующая канализируемой моде ( , рис. 3, средний), в 5+8 раз превосходит величину 5* , связанную с изотропной частью. Следует отметить, что SA тлеет также два максимума, соответствующих макси мумам модуля 5„ и распространяющихся вдоль силовой линии. Такое поведение говорит о том, что изотропная мода не только излучает ся источником в момент генерации, но происходит постоянная конверсия канализируемой моды в изотропную по мере распространения канализиру емой вдоль силовой линии. Сравнение рис. 2, 3 и 4, 5, соответствующих разным размерам источника вдоль оси X и 2 Я Е ), показывает, что взаимное превращение мод, их связь между собой усиливаются с уменьшением размеров источника. 9