Хрущинский А. А. Отражение альфеновской волны от неоднородной ионосферы / Хрущинский А. А., Сахаров Я. А. ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Препринт ПГИ-86-04-46. - Апатиты, 1986.

Подход, реализованный в /4 ,5 ,6 /, не позволяет исследовать и воп рос о существовании самостоятельной поверхностной волны на ионосфере. Это ясно, поскольку в этом подходе с самого начала выбрасывается магнитозвуковая волна, а оставшаяся альфвеяовская волна распростра няться поперек магнитного поля не может. Все это побудило авторов развить другой подход, основанный на сшивании решений уравнений Максвелла на границах раздела двух сред, разделенных слоем конечной толщины. Нике будет получена система интегральных уравнений, позво ляющая получить решения с любой точностью по £ . Полученные урав нения удается приближенно проинтегрировать для случая неоднороднос ти, рассмотренной в / 4 ,5 / и получить решения как в магнитосфере, так и под ионосферой в атмосфере. Показано, что приведенные в /4 ,5 / решения являются лишь нулевым приближением по с . Постановка задачи. Магнитосфера считается однородной, магнитное поле направлено вниз. Ионосфера - горизонтально неоднородной. Рас сматриваются волны на частотах, когда толщина ионосферы (с/ ) удов летворяет условию (с//я I (Л - длина волны в ионосфере). Ат мосфера считается однородным диэлектриком, заполняющим нижнее полу пространство. Систему координат выберем так, чтобы ось I была перпендикулярна ионосфере и направлена в сторону полупространства, заполненного магнитосферой. Оси "X" и "У" направлены на восток и север, соответственно. Из магнитосферы падает альфвеяовская волна Ул1л- А ё cti>t~LK iZ*Ll<-L*-L (А - амплитуда волны). Требуется найти для неоднородной ионосферы, характеризуемой тензором интегра льной проводимости Z1 Сх,у), отраженную волну и волну прошедшую под ионосферу, а также исследовать возможность существования поверх ностной изолированной волны, распространяющейся вдоль ионосферы. Граничные- условия. Если условие ( о / / Л ) 2 « ^1 выполнено, то сши вание уравнений Максвелла для двух упомянутых сред осуществляется с помощью граничного условия: Г ? - Ц - о да ( 2 ) bU 'Ни - с L к / d t ЕI I J где <A* jf = + OOS$ ) *~ о OS В i p , Z H - проинтегрированные по высоте педерсеновская и холловская проводимости, в - угол наклона магнитного поля к ионосфере, /ь* - единичный вектор в направлении внешнего 'магнитного поля, c i j к - Полностью антисимметричный тензор. Римские индексы I и П относятся 4