Хрущинский А. А. Отражение альфеновской волны от неоднородной ионосферы / Хрущинский А. А., Сахаров Я. А. ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Препринт ПГИ-86-04-46. - Апатиты, 1986.

Хрудански* А.А-, Сахаров Я.А. ОТРАЖЕНИЕ АЛЪФВЕНОВСКОй ВОПКЬ! ОТ НЕОДНОРОДНОЙ ИОНОСФЕРЫ Хорошо известно, что в окончательном формировании КПК колебаний магнитного поля Земли существенную роль играет ионосфера. Учет ее влияния для короткопериоднкх пульсаций может быть строго получен пу тем решения уравнений Максвелла в ионосфере и сшивании их с решения ми в магнитосфере и атмосфере. Однако, для длиннопериодных пульсаций эту задачу мояно решить введя эффективные граничные условия на ионо сфере. Для горизонтально однородной ионосферы это сделать довольно легко, например Д-3/. Учет неоднородности был проведен в ряде работ /4 ,5 ,6 / . В работе /5 / был рассмотрен случай кусочно-однородной ионо сферы, когда неоднородность ионосферы имела форму вытянутой вдоль одной оси полосы. Было постулировано, что при отражении альфве- новской волны от ионосферы в магнитосфере должна возникать "вспомога тельная" альфвеновская волна, связанная с продольным током, текущим вдоль силовых линий, сопряженных с разрывами проводимости. В работе / 6 / было вынисано злиптическое уравнение для определения отраженной альфвеновской волны. Во всех работах , где было проведено рассмотре ние неоднородностей, задача решалась на основе граничных условий на ионосфере, вытекающих из уравнения непрерывности тока.Поскольку одно уравнение позволяет определить только одну величину, магнитозвуковой модой обычно пренебрегают. Фактически, задача решается в виде разло жения в ряд по параметру t - (с г/2Ли))-<± =27i Z Я± /сг Т где: 21 - проинтегрированная по высоте ионосферная проводимость, - характерный поперечный размер волны на ионосфере, Т - период волны. Причем берется нулевое приближение по этому параметру.Параметр £ действительно мал для авроральной земной ионосферы в спокойных усло виях и для периодов — 100 с и А± ~ 100-200 км составляет величи ну ~ I /20+1ДО . Однако, для возмущенных условий этот параметр уже приближается к единице и возникает необходимость учитывать следующий член разложения.В подходе,основанном на единственном уравнении непре рывности тока учесть следующие члены разложения не представляется возможным. Некоторые авторы, например /4 /, рассматривают крайнее случаи, когда оставаясь в рамках приближения, основанного на уравнении непрерывности для тока и пренебрежении магнитным зву ком, т.е. когда I . Ясно, что такой предельный переход при не изменных Лх и Т некорректен, а полученные решения не имеют физи ческого смысла. _